72 Vierteljahrsschrift d. Naturf. Gesellsch. in Zürich. 1921 
Einzelheiten, man muss sich nur auf eine gut abgerundete Mün- 
dung beschränken, damit die Gasteilchen auf gegenseitig paral- 
lelen Bahnen in der Mündungsebene ankommen. Ausserdem will 
ich die Entwicklungen dadurch vereinfachen, dass ich ihnen eine 
kreisförmige Mündung vom Halbmesser r zugrunde lege. 
Um für eine derartige, nicht umkehrbare Zustandsänderung 
Formeln herleiten zu können, muss man die Vorgänge, die während 
einer unendlich kurzen Zeit dt in Wirklichkeit gleichzeitig miteinander 
ablaufen, in zwei verschiedene, aufeinander folgende Teilvorgänge zer- 
legen, wovon aber jeder zu seiner Ausbildung dieselbe Zeit dt zur 
Verfügung haben muss, die der wirkliche Vorgang im ganzen bean- 
sprucht. 
Als ersten Teilvorgang muss man annehmen, dass das Gas 
während der Zeit dt zwar auströmt, dass es aber den Zustand 
Ps Um» Tu, w„, den es in der Mündungsebene erreicht hatte, noch 
ungeändert beibehält. Und da es sich dann mit der Geschwindigkeit 
w, bewegt, so gelangt der Strahlquerschnitt, der sich am Anfang der 
Zeit dt in der Mündungsebene befunden hatte, am Ende von dt in 
einen Abstand | 
w„dt=dz . ? ; i (6) 
vor diese Ebene. Es tritt also beim ersten Teilvorgang nur ein Gas- 
zylinder aus, dessen Querschnitt dem Mündungsquerschnitt gleich ist 
und der die axiale Länge dx erhält. Wenn aber dabei der Druck 
im ganzen Zylinder dem Mündungsdrucke p,, gleich bleiben soll, so 
muss man noch voraussetzen, dass der Zylinder ringsum von einer 
starren, gewichtlosen Hülle umgeben sei. 
Um den zweiten Teilvorgang einzuleiten, muss man am Ende 
Hülle plötzlich entfernen und den äussern Druck p, während eines 
lich kleinern Wert p.- Diese Druckabnahme dringt dann sofort auch 
radial in den Gaszylinder ein, und sie gelangt in der Zeit dt vom 
Umfang aus bis in die unendlich kleine Tiefe dr. Derselbe Vorgang 
