Jahrg. 66. A. Fliegner. Der unstetige Vorgang beim Ausströmen der Gase. 73 
den Gaszylinder, der unmittelbar vor dem jetzt betrachteten ausge- 
strömt war, und daher kommt vom jetzt untersuchten Zylinder am 
Anfang des zweiten Teilvorganges nicht nur die ganze äussere Mantel- 
fläche plötzlich unter den Druck p,, sondern auch von seiner vordern 
Begrenzungsebene ein Äusserer, ringförmiger Streifen von der Breite dr; 
„vorn“ verstanden im Sinne der Bewegung, „hinten“ der Bewegung 
entgegen. 
Man muss sich jetzt aus dem ausgetretenen Gaszylinder vom 
äussern Umfang aus ein Stück herausgeschnitten denken, das dort 
einen Bogen rdp umspannt und das axial die Länge dx des Zylinders 
besitzt, sowie radial die Breite dr. Da am Anfang des zweiten 
Teilvorganges im ganzen Ga=-zylinder noch der Mündungszustand 
herrscht, so geht die Masse dieses herausgeschnittenen Stückes durch 
rdp de dr/g v„ auszudrücken. 
Eine solche unendlich kleine Gasmasse hat nun dem Umfang 
nach auf beiden Seiten andere Gasteilchen neben sich, die sich im 
gleichen Zustand befinden, wie sie selbst. Daher herrscht an jeder 
ihrer Seitenflächen ein Druck, der anfänglich p, beträgt, der aber 
während der Zeit dt bis auf den Betrag p, abnimmt. Und da die 
beiden Seitenflächen unter dem Winkel dp gegeneinander geneigt 
sind, so setzen sich die beidseitigen Druckkräfte zu einer radial nach 
auswärts gerichteten, veränderlichen Kraft p de dr dp zusammen. Da- 
gegen steht die äussere Mantelfläche der betrachteten Gasmasse, sowie 
ihre vordere Begrenzungsebene während der ganzen Zeit dt ungeändert 
unter dem umgebenden Drucke p,, die innere Mantelfläche und die 
hintere Begrenzungsebene ebenso unter dem Drucke p, der Mündungs- 
ebene, so dass auf die Gasmasse noch wirken: in axialer Richtung 
nach vorwärts die Kraft (p,—p.) rdp dr, in radialer Richtung nach 
auswärts die Kraft (p„— p.) rdp dx. Gegenüber diesen Kräften 
ist aber die von den Nachbarteilchen herrührende Kraft p dx dr dp 
unendlich klein höherer Ordnung. Sie fällt folglich ausser Betracht, 
und es müssen bloss die beiden andern Kräfte berücksichtigt werden. 
Diese Kräfte sind nun von der Grössenordnung d*, während die Gas- 
masse in die Grössenordnung d® gehört. Daher erteilen die Kräfte 
der Gasmasse unendlich grosse Beschleunigungen, und sie ändern ihre 
Geschwindigkeiten in der unendlich kurzen Zeit dt um endliche Be- 
träge: sie bringen die axiale Strömungsgeschwindigkeit aus dem Werte 
w, auf einen grössern Wert, =w,, und sie fügen eine radial nach 
auswärts gerichtete Seitengeschwindigkeit, = w,, neu hinzu. Für 
diesen zweiten Teilvorgang gelten daher nach dem Satze vom An- 
trieb folgende Beziehungen: in axialer Richtung 
