Jahrg. 66. A. Fliegner. Der unstetige Vorgang beim Ausströmen der Gase. 83 
stände. Dadurch könnte vielleicht ein neuer unstetiger Vorgang ein- 
geleitet werden, nur pflanzte er sich von innen nach aussen zu fort. 
Jedenfalls müsste aber ein solcher Hohlraum die Ausbildung der ersten 
Welle beschleunigen. Könnte dagegen der Strahl in einen unendlich 
grossen Raum ausströmen, worin genau der Druck p,=0 herrschte, 
so wären keine Kräfte vorhanden, die die Gasteilchen einander wieder 
näherten. Dann sollte man erwarten, dass keine Wellen entständen, 
dass sich vielmehr das ausgeströmte Gas kegelförmig immer weiter 
ausbreitete, bis etwa Gravitationskräfte dem ein Ziel setzten. 
Es erscheint aber doch fraglich, ob der äussere Druck p, wirklich 
unmittelbar durch den unstetigen Vorgang bis an die Strahlachse fort- 
gepflanzt wird. Denn da sich jeder Bewegung sofort auch Bewegungs- 
widerstände entgegenstellen, so sinkt wahrscheinlich der Druck schon 
an der innern Mantelfläche des äussersten Ringes in der Zeit dt nicht 
genau auf p,, sondern er bleibt dort noch etwas grösser, wenn auch 
nur um unendlich wenig. Ein solcher unendlich kleiner Unterschied 
verschwände allerdings neben dem doch endlichen Werte von Pa, SO 
dass die ganze vorige Formelentwicklung auch unter dieser Voraus- 
setzung ihre Geltung ungeändert beibehielte. Dagegen begönne dann 
der unstetige Vorgang am nächstbenachbarten innern Ringe unter 
einem Überdrucke, der unendlich wenig kleiner wäre, als p,—p,, und 
man müsste folgerichtig erwarten, dass dieser Überdruck immer weiter 
abnähme, je mehr sich die Unstetigkeit der Strahlachse näherte. 
Wird aber der Überdruck kleiner, so wächst die radiale Durchschlags- 
geschwindigkeit c. Daher müsste sich der unstetige Vorgang jetzt 
beschleunigt nach innen zu fortpflanzen und die Strahlachse schon 
in einem Abstand e’ vor der Mündungsebene erreichen, der kleiner 
wäre, als e aus (24). Dann ginge die Unstetigkeitsfläche bei fortge- 
setzter Annäherung an die Strahlachse in einen immer stumpfer 
werdenden, geraden Kreiskegel über. Hinter dieser Fläche herrschte 
wieder überall noch der Mündungsdruck p,„, vor ihr wäre dagegen 
der Druck an der Mündungskante auf den Wert p, gesunken, von dort 
wüchse er aber nach dem Strahlinnern zu stetig, und er erreichte in 
der Spitze der Fläche einen grössten Wert, der der Natur der Sache 
nach zwischen p, und p, liegen müsste. Dabei bewegten sich die Gas- 
teilchen der einzelnen Ringe ausserhalb der Unstetigkeitsfläche an- 
fänglich mit verschiedenen Geschwindigkeiten w und auf Kegelflächen 
von verschiedenen Winkeln 25 an der Spitze, doch so, dass w und 6 
nach innen zu stetig abnähmen.. Daher entfernten sich jetzt auch 
die Gasteilchen je zweier benachbarten Ringe weiterhin immer mehr 
voneinander, so dass der Druck im Strahle wieder schliesslich unter 
