84 Vierteljahrsschrift d. Naturf. Gesellsch. in Zürich. 1921 
p. sinken, der Strahl folglich auch in diesem Falle Wellen zeigen 
müsste. Und weil der Winkel ö an der Strahlachse im allgemeinsten 
Falle immer noch endlich bliebe, so müsste sich dort ebenfalls ein 
Hohlraum ausbilden. 
Dränge jedoch die Druckabnahme so in den Strahl ein, dass die 
Unstetigkeit gerade ohne Überdruck an der Strahlachse ankäme, 
so träte dort kein unstetiger Vorgang mehr auf. Dann krümmte 
sich die Unstetigkeitsfläche überall vollkommen stetig, ähnlich einem 
Rotationsparaboloid, und die längs der- Strahlachse hinströmenden 
Gasteilchen änderten anfänglich weder ihre Richtung noch ihre Ge- 
schwindigkeit w,. Endlich wäre vielleicht noch denkbar, und das . 
ergäbe dann den andern Grenzfall, dass der Druckunterschied schon 
in einem endlichen Abstand von der Strahlachse auf Null ge- 
sunken wäre, so dass die Unstetigkeit gar nicht bis an die Strahl- 
achse gelangte. Dann nähme die Unstetigkeitsfläche die Gestalt einer 
im Scheitel offenen Kuppel an, und der Strahl erhielte einen Kern 
von endlichem Querschnitt, worin sich alle Gasteilchen anfänglich 
unter dem Drucke p, und mit der Geschwindigkeit w, parallel zur 
Strahlachse weiter bewegten. In den beiden letzten Fällen könnte 
sich im Innern des Strahles kein Hohlraum bilden. Daher entfernten 
sich die Gasteilchen im ganzen Strahle nur allmählich voneinander, 
und der Druck änderte sich weiterhin überall durchaus stetig. Er 
sänke aber doch wieder schliesslich einmal unter den umgebenden 
Druck, so dass sich auch jetzt im Strahle Wellen ausbilden müssten. 
Ausser im ersten, weniger wahrscheinlichen Grenzfalle befänden 
sich die Gasteilchen der verschiedenen Ringe nach dem unstetigen 
Vorgang in gegenseitig verschiedenen Zuständen. Liesse man dann 
für den weitern Verlauf der Bewegung wieder die Annahme zu, dass 
sich der Zustand des Gases adiabatisch ändert, so müsste man für jeden 
Ring eine besondere Adiabate einführen, die sich um so weniger 
” ” hi 
wie sich der Strahl weiterhin verhält. 
Die vorhin entwickelten Formel 
“ n gelten auch angenähert für 
Dämpfe, man muss nur dem Expone 5 
nten x einen andern Zahlenwert 
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