182 Vierteljahrsschrift d. Naturf. Gesellsch. in Zürich. 1921 
kaum an. Ihre Gesetzmässigkeiten deuten vielmehr auf Dispersion. 
Wenn die Rayleigschen Wellen eine Dispersion nicht zeigen, so liegt 
das daran, dass ihnen die Annahme eines homogenen Erdkörpers zu- 
grunde liegt. Schon wenn man über dem homogenen Erdkern eine 
homogene Rindenschicht annimmt, die andere elastische Eigenschaften 
hat, stellt sich in der Theorie die Dispersion ein, wie A. E. H. Love 
gezeigt hat.') 
Nun ist die elastische Inhomogenität eine der wenigen Tatsachen, 
die die Seismologie mit Sicherheit festgestellt hat. Wir wissen aus 
den Taufzeitkurven der beiden Vorläufer, dass die Fortpflanzungs- 
geschwindigkeit sowohl für Kondensations- wie für Torsionswellen 
mit der Tiefe zunimmt nach einem Gesetz, das für die ersten 
1200 km nahezu linear ist.) Es stellt sich daher die Frage, wie 
es sich für ein derartig beschaffenes Medium mit den Oberflächen- 
wellen verhält, die ja, weil die Energie nur nach zwei Seiten streuend, 
für Fernbeben die Hauptrolle spielen. 
Es ist Zweck dieser Arbeit, den Nachweis zu führen, dass (unter 
den erwähnten, der Wirklichkeit angepassten Voraussetzungen über 
das Erdinnere) Oberflächenwellen von reinem Torsions- 
charakter existieren, Wellen, die horizontal und normal zur Fort-. 
pflanzungsrichtung schwingen, und die daher als Querwellen be- 
zeichnet werden sollen. Es wird ausserdem gezeigt, dass diese 
Wellen Dispersion aufweisen, und unter bestimmten Annahmen 
wird geradezu das Dispersionsgesetz numerisch berechnet. 
Zu bemerken bleibt, dass das Problem insofern noch nicht ein- 
deutig ist, als neben der Änderung der Fortpflanzungsgeschwindigkeit 
auch noch die Diehteänderung mit der Tiefe von Bedeutung ist. 
Querwellen. 
Ein elastischer Halbraum sei begrenzt durch die unendliche 
Halbebene 2= 0; did + 2- Axe weise in sein Inneres. Wir unter- 
suchen ebene Wellen in der c—z-Ebene, die sich in der x-Rich- 
tung fortpflanzen. Reine Torsionswellen erhalten wir, wenn wir die 
elastische Verschiebung parallel zur Yy-Richtung, d.h. normal zur 
%2-Ebene voraussetzen. Entsprechend diesen Annahmen setzen wir 
n= Z(2). cos (p-t—f-x) (1) 
AD H.Love, Some Problems of Geodynamics, Cambridge 1912. Art. 176. 
?) Galitzin, loc. eit. 8. 139. 
