Jahrg. 66. Ernst Meissner. Elastische Oberflächenwellen mit Dispersion ete. 183 
Es ist dann 
ar p 2r 
7 r 3 (2) 
wenn L die Länge, V die Laufgeschwindigkeit, 7 die Schwingungs- 
dauer der Welle bezeichnet. Es treten keine Dehnungen auf und 
die Schiebungen berechnen sich aus 
97 Be “ 
Yay 7 dx Yzr ER 0 
Hieraus folgen die Schubspannungen in Elementen parallel den 
Koordinatenebenen 
FR T BRD N) (3) 
Dabei ist @ der Torsionsmodul. Wir nehmen an, dass er Funk- 
tion der Tiefe z sei. Wenn nun noch e(z) die Dichte des Mediums 
bedeutet, lautet die Bewegungsgleichung für das Medium 
5a Y 
OTy EL AR 
a +8 y 4 
oder nach Einsetzen von (1) und (2) 
G(ZY +Z. (er -FM)=0)) 
Es treten hiezu die Randbedingungen: 
1) Die freie Oberfläche muss ar sein. r,. muss für 
z2=( verschwinden. Dies gibt 
(1) 
Z()=0 (Ia) 
2) Es darf die Welle nur oberflächlich verlaufen. Daraus folgt 
(Ib) 
Limes Z (2) = 0 
In der Annahme der Funktionen @ (z) und 0 (2) sind wir nicht 
ganz frei, wenn wir mit den Beobachtungen in Übereinstimmung 
bleiben wollen. Denn es ist 
J)=Ve& 
w EB: 
1) Akzente bedeuten Ableitungen nach 2. 
