190 Vierteljahrsschrift d. Naturf. Gesellsch. in Zürich. 1921 
so ergibt sich 
Jared ir SL yar 
e'2 
8 
und da im3=1 m 9as 
$=o 
so wird für sehr grosses 3 
“- 
J © konst. e”?, ar -1 
was beweist, dass (7) die Bedingung (IIb) erfüllt. 
Asymptotische Entwicklung der Funktion Z(&) 
für den Fall 2<s, 
Kurze Wellen von der Länge der Bebenwellen und darunter ge- 
hören zu sehr grossen Werten von s. Es ist praktisch unmöglich, 
für dieses Gebiet etwa aus den polynomischen Lösungen numerisch 
die Dispersionskurve zu berechnen. Um die Nullstellen von (Ha) zu 
finden, werden wir vielmehr eine asymptotische, für sehr grosses s 
geltende, Entwicklung von Z (2) gebrauchen, die unter der Annahme 
8 (5) 
Gültigkeit hat. 
Alsdann modifizieren sich die Entwicklungen des vorigen Ab- 
schnittes in wesentlichen Punkten. 
Zunächst fallen die Sattelpunkte S, 5, wegen (9) jetzt auf die 
imaginärte Axe » und zwar in die Abstände 
=) -1 
von 0. Wir setzen in Übereinstimmung mit (4) und (5) 
(15) 
demnach = 
