Jahrg. 66. Ernst Meissner. Elastische Oberflächenwellen mit Dispersion ete. 195 
tion registrierten Bewegung. Wir verweisen diesbezüglich auf die 
Darstellung bei Lamb'). Zu bemerken bleibt noch, dass in den Beben- 
diagrammen die Querwellen sich bald mit den Rayleigh-Wellen mischen, 
die ihnen unmittelbar nachfolgen, und für die nach den Untersuchungen 
von Love?) im hier behandelten Falle ebenfalls Dispersion zu er- 
warten ist. 
Nachtrag. 
Wenn man anstatt den im Text gemachten Annahmen für den 
Schubmodul @ und die Dichte oe lineare Funktionen der Tiefe ansetzt: 
e=4,(l-+:2) .. e=a(ll+L2) 
so kommt man nach einigen Transformationen wiederum auf die 
Differentialgleichung (IT) und damit auf das im Text behandelte 
mathematische Problem. Der Ansatz entspricht insofern besser den 
wahren Verhältnissen, als jetzt die Torsionswellengeschwindigkeit 
le 2 FE 
von der Oberfläche aus asymptotisch nach dem endlichen Wert v,—=vy 5 
ansteigt. Wird im übrigen die Bezeichnung des Textes beibehalten, 
so ist jetzt 
7 a ı\—-ı ö 
rl Ey*i-2)F 
% vi e)e 
und man erhält in erster Annäherung das Dispersionsgesetz 
en Rn ae er Hr 
v2 sin?« + v?cos’e ' 2 re 1-+-cosy | 
1 
Die Laufgeschwindigkeit V der Wellen geht jetzt auch nicht 
mehr ins Unendliche. Vielmehr ist jetzt stets vv, <V<v. 
Demensprechend hat die Dispersionskurve die Asymptote V=v.. 
Indessen ändert sich für das Bebenproblem nichts wesentliches. Denn 
die Bebenwellen sind verhältnismässig so kurz, dass sie ganz in den 
Anfang der Dispersionskurve hineinfallen. Sie verlaufen eben so ober- 
flächlich, dass das elastische Verhalten der Erde in ganz grosser 
Tiefe keine grosse Rolle mehr spielt. 
Zollikon, März 1921. 
') H.Lamb, Hydrodynamies, Cambridge, 1916. Art. 241. 
?) Love, loc. eit. Art. 183. 
