2 Vierteljahrsschrift der Naturf. Gesellschaft in Zürich. 1922 
unserm heutigen Wissen darüber entspricht.”) In dem vorliegenden 
Aufsatz wird eine andere Einwirkung der Rindenschicht behandelt. 
Man kann sich vorstellen (und es ist diese Auffassung schon in Fach- 
kreisen vertreten worden), dass gewisse lose Gesteine der äussersten 
Erdrinde überhaupt nicht mehr an der elastischen Kraftübertragung 
teilnehmen. Sie wirken alsdann auf den Untergrund nur noch als 
träge Belastungen, die seine elastischen Bewegungen mitmachen, mit- 
beschleunigt werden, ohne jedoch gegenseitig auf einander Spannungen 
zu übertragen. Es wird im folgenden diese Einwirkung dadurch zum 
Ausdruck gebracht, dass an der Oberfläche eines homogenen ela- 
stischen Halbraums eine homogene Massenbelegung angenommen wird. 
Die ganze nicht elastische Rindenschicht wird also in die Begrenzungs- 
ebene des elastischen Untergrundes kondensiert, was wegen ihrer 
unbedeutenden Dicke zulässig sein dürfte. 
Das Resultat der Untersuchung ist folgendes: 
Es existieren Querwellen @, d.h. Oberflächenwellen, die ho- 
rizontal und quer zur Fortpflanzungsgeschwindigkeit schwingen. Sie 
zeigen Dispersion. Die ganz langen laufen annähernd mit der 
Geschwindigkeit der 2. Vorläufer, kürzere laufen wesentlich langsamer. 
Es existieren ferner Wellen, die wie die RAYLEIGHschen in einer 
Vertikalebene durch die Fortpflanzungsrichtung schwingen. Sie zer- 
fallen in zwei Gruppen, die regulären R,-Wellen und die 
irregulären R,-Wellen. Beide zeigen Dispersion. Lange 
R,-Wellen verhalten sich nahezu wie eigentliche RAYLEIGH-Wellen, 
kurze laufen langsamer. Die Vertikalbewegung überwiegt die hori- 
zontale. Lange R,-Wellen laufen dagegen annähernd mit der Ge- 
schwindigkeit der 2. Vorläufer, kurze wieder wesentlich langsamer. 
Bei dieser Wellenart herrscht die Horizontalbewegung vor. Die Wellen- 
länge dieser Gruppe hat ein Maximum L,. Wellen von annähernd 
dieser Länge dringen tief ins Innere des Erdkörpers ein. Sie werden 
also bei geringen Herdtiefen nicht mehr in Betracht fallen. 
In der beigegebenen Figur sind die Dispersionskurven für alle 
drei Wellenarten aufgezeichnet. 
1. Querwellen. 
. Ein unendlicher homogener und isotroper elastischer Halbraum z2>0 
liege vor. Die X- und Y-Axe eines rechtwiakligen Axensystems werden 
in die Begrenzungsebene z — 0 gelegt, die -+ Z-Axe weist ins Innere 
des Halbraums. 
?) Elastische Oberflächenwellen mit Dispersion. Diese Zeitschrift, 
LXVI (1921). 
