4 Vierteljahrsschrift der Naturf. Gesellschaft in Zürich. 1922 
= — K die Geschwindigkeit der Querwelle gemessen durch ce. 
ee Ä LU 
Dee Feen ! die Querwellenlänge gemessen im Mass / an : 
s 
endliichS= — - 
E 
Es wird (6) u K’+8°’=1 K’=LS$ 
woraus K+L’K’— L’=0 
5 SEI 35 
mit der Lösung K=+ pe ee a ıy& ae () 
2 2 
und Der 
Aus der letzten Formel ergibt sich, dass auch Bedingung (5) 
sich stets eindeutig erfüllen lässt. 
Die Beziehung (I) gibt die Fortpflanzungsgeschwindigkeit der 
Querwelle als Funktion der Wellenlänge. Die Querwellen zeigen also 
Dispersion. Es laufen lange Wellen rascher, als kurze. Die 
Kurve Q in Fig. 1 zeigt das zugehörige Schaubild. Lange Wellen 
laufen nahezu mit der Geschwindigkeit c der 2. Vorläufer, kürzere 
können jedoch wesentlich dahinter zurückbleiben. Für ganz kurze 
Wellen gilt (I) nicht mehr; denn dann ist der Ersatz der Rinden- 
wirkung durch eine Oberflächenbelegung nicht mehr zulässig. Es 
bezeichne h die Rindendicke, d. h. die Dicke, die der Rinde zuzu- 
schreiben ist, wenn man ihre Dichte gleich o setzt und sie einer Ober- 
flächenbelegung ® äquivalent ist. Es ist Rh = ® und es wird 
0 
I dh 
Die Welle von der Länge L=1 ist noch rund 6mal länger als h. 
Formel (I) wird für sie die Verhältnisse noch gut darstellen und erst 
bei wesentlich kleineren Werten ihre Gültigkeit verlieren. 
2. RAYLEIGH-Wellen. 
In dem mit Masse belegten Halbraum sind auch Wellen möglich, 
die nach Art der RAYLEIGHschen Oberflächenwellen schwingen und 
die hier als R-Wellen bezeichnet werden sollen. 
Die Wellen mögen in der x-Richtung fortschreiten. Die Bewegung 
der Teilchen erfolgt in der xz-Ebene. Es seien «, w die Verschie- 
bungskomponenten. Sie genügen den Differentialgleichungen der ela- 
stischen Bewegung 
