6 . Vierteljahrsschrift der Naturf. Gesellschaft in Zürich. 1922 
Dies wird übersichtlicher bei Einführung folgender Abkürzungen: 
p k h A s 2rn 
Eee re, f / f 
a ii. (15) 
Bram ee 
Die grossen Buchstaben sind dimensionslose Zahlen, zwischen denen 
wegen (12) die Beziehungen bestehen: 
R+M=1 S®?+K’=1 (16) 
K bedeutet wieder die Fortpflanzungsgeschwindigkeit der Welle ge- 
messen durch c. Es wird nun (14) zu 
22.|a+ 39: —4RS| + L-(R+S)K* = (1—-RS)K'=0 WM) 
und dies ist das Dispersionsgesetz der R-Wellen. Zu jeder 
Wellenlänge L gibt es einen Wert für X, eventuell mehrere. Von 
den Wurzeln von (IT) kommen indessen nur die positiven in Betracht, 
und wenn die Welle nach dem Innern des Halbraums abklingen soll, 
muss ausserdem noch den Forderungen 
R>V0 s>0 (17) 
genügt werden. 
Zur numerischen Auswertung von (II) ist eine Annahme über die 
elastischen Konstanten des Körpers nötig. Setzt man A= u, 50 ent- 
spricht dies dem Wert 4 der Poissonschen Zahl, was mit den Er- 
gebnissen der seismologischen Beobachtungen gut übereinstimmt.') 
Alsdann kann man zu jedem $ zwischen 0 und 1 Gleichung (II) nach 
L auflösen. Man erhält für kleine Werte von $ nur eine positive 
Wurzel, für grosse deren zwei. Dementsprechend besteht die L-K- 
Kurve (Fig. 1) aus zwei Ästen R, und R,. R, verläuft asymptotisch 
nach dem Werte X = 0,9194, welches die Geschwindigkeit gewöhn- 
licher RAYLEIGH-Wellen ist.?) Sehr langen Wellen gegenüber vel- 
schwindet daher der Einfluss der trägen Rindenschicht. Bei kurzen 
zeigt er sich in einer Verkleinerung der Laufgeschwindigkeit; die 
Geschwindigkeitsverhältnisse sind dort ähnlich wie bei Querwellen. 
Es sollen die der Kurve R, entsprechenden Wellen als reguläre 
R,-Wellen bezeichnet werden. 
') GALITZIN, Seismometrie, $. 141, 
?) Er berechnet sich aus (| + S®Y-—-4RS—=0. 
