ÖFVERSIGT AF K. VETENSK.-AKAD. FÖRHANDLINGAR 18 90, N:0 10. 563 



comiiiunication avec les poles d'une machine magnétoélectrique, 

 dout 011 regle la vitesse de rotation atin d'avoir toujours la méme 

 force électromotrice, å infininient peu prés, que la force élec- 

 tromotrice produite par la pression. Dans ce cas, la quantité de 

 chaleur de Joule dégagée par le courant est un infiniment petit 

 du second ordre. 



Désignons par A et B les deux partias du vase. Le volume 

 total du liquide soit 1, dont la partie a- se trouve dans A, i — w 

 dans B. Supposons que la pression dans A excede celle dans B 

 par p, et que la force électromotrice produite par la pression 

 soit E. Enfin nous désignerons par e la quantité d'électricité 

 ayant, å partir d'un certain moment, traversé le circuit dans la 

 direction de la force électromotrice du vase. 



Si le volume a; croit de dx, la pression extérieure effectue 

 un travail — pdx, ou le corps lui-méme un traiYSiil pdx. Lorsque 

 e croit de de, c'est-å-dire lorsque le circuit est traversé par la 

 quantité d'électricité de dans le sens de la force électromotrice 

 du vase, cette force électromotrice efFectue un travail Ede. Si 

 la température varie sans que w ou e varient, il n'y a pas de 

 travail efFectue. x, e förment donc un Systeme de paramétres 

 de la sorte considérée ci-dessus dans le § 1 et désignés par Xf. 

 Les pi correspondants sont p et E. 



Nous pouvons regarder comme variables indépendantes p, e 

 et la température du systéme. 11 y a alors une fonction F' de 

 ces variables teile que: 



_ dF' 

 dp 



E = -^. 

 de 



Ces équations correspondent aux équations (5b) et (5b') ci-dessus. 



On en déduit: 



dE dx 



dp de 



Cette équation montre la relation qui existe entré l'endos- 

 mose électrique et les courants de diaphragme. Si nous comptons 



