von p und » ausgedrückt, den Wert: 
der mechanischen Wärmetheorie. 385 
nicht nur für alle Körperarten wirklich vorhanden ist, 
sondern dass er auch für alle die gleiche analytische 
Gestalt besitzt, höchstens unterschieden durch einen kon- 
stanten Faktor, der sich aber bei allen Rechnungen weg- 
hebt. Dieser allgemein gültige integrierende Faktor ist 
gleich dem reciproken Werte der absoluten Temperatur. 
Die beiden anderen einfachen integrierenden Faktoren, 
die nur p oder v enthalten, kommen dagegen nicht bei 
allen Körpern vor. Hieraus ist es erklärlich, dass in den 
Entwickelungen der mechanischen Wärmetheorie nur die 
absolute Temperatur als, wie man gewöhnlich sagt, inte- 
grierender Divisor eine hervorragende Rolle spielt, wäh- 
rend die beiden anderen möglichen einfachen Faktoren 
gar nieht erwähnt werden. = 
Es sollen noch die beiden einfachen integrierenden 2 
Faktoren V und P aufgesucht werden, soweit sie über- 
haupt vorhanden sind. Das ist der Fall bei den voll- 
kommenen Gasen und bei den überhitzten Dämpfen. 
Bei beiden Körpern hat die innere Arbeit, in Funktion 
en en 
nur mit verschiedenen . von . Daher we - 
| dU= dp+-—. an er a (28) 
n -. 
und das giebt mit Gleichung @ für n beiden Funktionen 
nn X und a 
2 ee nn es @) 
n—1’ nl 
nn e fischen also als f(v), Y als f (p), so dass die Inte- 
n ind in den ua: = hohe Muhr. sind. . Es en 
