der mechanischen Wärmetheorie. 287 
= f(p,v) wird. Es ist aber nicht möglich, v aus 
diesem Ausdrucke zu eliminieren, man kann also auch 
d@ nicht als Funktion von nur 7 und p darstellen, und 
damit verliert Gleichung (39) ihre Bedeutung in der hier 
behandelten Richtung. Nach der Theorie von Zeuner ist 
umgekehrt c, konstant, c veränderlich. Dann lässt sich 
4Q nicht durch 7 und v allein ausdrücken, und daher 
wird Gleichung (38) gegenstandslos. 
Für gesättigte Dämpfe ist die innere Arbeit über 
Wasser von 0° Celsius: a 
1 1 e ] A 
-0r 2)-—|q is 0) ]. a0 
9, e und « sind darin als Funktionen des Druckes oder 
der Temperatur aufzufassen. Von den beiden partiellen 
Derivierten von U’ nach p und v wird nach Gleichung “) 
z- SU _ er fire (2) /@, ». a) 
Mit Gleichung (23) folgt hieraus, dass die Wärmegleichungen | 
für die gesättigten Dämpfe keinen einfachen integrieren- 
den Faktor besitzen, der sich durch v allein rksigsee . 
liesse.. 
| 4 =». 
I-4t4r- > = 
