8 DE KLERCKER, LA DISPERSION PRISMATIQUE DE LA LUMlfeRE. 



en realite h une moyenne de diiFerentes valeurs de X. Elle 

 montre en moyenne le caractere general de la variation dans 

 la Yitesse moyenne de la propagation des elements de surface 

 d^onde, — vitesse alternativement augraentee et diminuee en 

 dedans de la distance moleculaire — , et elle provient de toutes 

 les conditions vraisemblables d'ou dependent I'origine et les 

 modifications du pKcnomene de la dispersion. Cependant, elle 

 n'est qu'une premiere approximation h. la veritable courbe 

 moyenne des indices employable dans la pratique. 



Si les observations exp^riraentales ont lieu sur un nombre 

 suffisant de lignes spectrales, cette nouvelle et veritable courbe 

 des indices doit toujours passer en dedans des plis de Tautre, 

 en formant, comme il sera montre dans la suite, une ligne, 

 fiQ^ presque intermediaire. 



b ■ 



Pour arriver h la formule generale de dispersion, on a 

 d'abord a considerer deux cas speciaux, qui donnent deux 

 formules fondamentales. 



Premier cas (voir fig. 1). — Supposez que la longueur 

 d'onde interieure, ^, est termiuee (a partir de la surface limi- 

 trophe AA) au moment oh. la surface d'onde va entrer dans 

 une couclie comprimee, et designez: 



par ti le nombre de couches qu'embrasse cette longueur; 



par U la vitesse moyenne de la lumiere k son passage; 



par n la vitesse constante dans une conche d'ether com- 

 prime; 



par Uj la vitesse constante dans une coucbe materielle. 

 Dans le cas present, on aura done: 



l = n{d + e) + nd + s, (1) 



et la somme des temps employes: 



X nd n& nd + s /n\ 



+ 4 := \^) 



U u u^ I 



Eliminant nd + s de ces deux equations, on trouve 



et. comme 



