10 DE KLERCKER, LA DISPERSION PRISMATiaUE BE LA LTjMIERE 



Substituant ^ a w, on aura 



;. 



L + sA 



TTX' 



(7) 



qui est I'equation de la ligne droite atia' dans I'expose 



graphique fig. 3, ligne combinant tons les points de la lignc 

 brisee a^a^' . . . . qui correspondent aux points a, a\ d\ . . . . . 

 de I'axe des abscisses considerees dans ce cas. En tirant de 



I'origine, o, aux points cr, a', a", des lignes droites, on 



aura, par rapport a la ligne brisee, la dispersion exacte des 

 rajons dont les longueurs d'onde exterieure correspondent a 

 ces points; mais, pour tout autre point de la ligne aa'a" . . . , 

 la dispersion devient toujouxs tro'p petite. 



< ^ > 



-Tc 



Fig. 2. 



£ 



f ds I 



'b 



Second cas (voir fig. 2). — Ici, on suppose que la lon- 

 i^ueur d'onde interieure, X, est achevee au moment on la sur- 

 face d'onde va sortir d'une couchc comprimee. 



D 



ans ce cas, on a: 



A 



n{6 + £) + (?i — V)d + .s , 



(8) 



et la somme des temps employes 



X 



u 



nd na (n 



- l)d + s 



u 



II 



I 



1 



(9) 



En eliminant (?i — l)d + s de ces deux equations, et en 

 substituant, a A et a -^ , leurs valours correspondantes — et 



a 



co^ on arrivera h la meme expression que dans le premier ca 



s 



savoir : 



