BIHANG TILL K. SV. YET.-AKAU. HANDL. BAND 8. N:0 10. 13 



soit la formule de dispersion applicable giiand il est question 

 d'un milieu dispersif parfaitement isotrope. D'apres la theorie, 

 elle exprime en mojenne tous les cas possibles de la propa- 

 gation d'un element de surface d'onde, et elle devlendra juste 

 dans la pratique, si on I'applique u un grand nombre de don- 

 nees experiraentales egalisees par interpolation. 



Elle constitue Vequation d^nne courhe^ qni^ dans la Tegle^ 

 suit la loi ordinaire de la dispersion (voir la ligne AFJ^ fio-. 

 4), tant que la valeur de C est negative, c'est-u-dirc que, dans 

 Tequation (16), s devient moins grande que d, 



De la theorie proposee ici, on pent obtenir encore une 

 autre formule de dispersion, contenant 4 constantes, qui cepen- 

 dant scrait moins applicable dans la pratique que celle indiquee 

 (voir rappendice). 



Dans la formule (17), le coefficient principal 



^ = *((4 + ^)-('' + ')) o») 



U Wj 



ou transforme: 



1 — n 1 — n 



A = h\d + € 



I 



u "i " ' 



est une grandeur qui depend uniquement de la constitution 

 chimique et physique du milieu refringent. Les autres co- 

 efficients, 



B^A{d — 2s) , (19) 



et 



C= AXd — 5) , (20) 



sont des gi'andeurs dependant au contraire aussi, a un certain 

 degre, du milieu transparent materiel qui entoure le corps 



refringent. 



Dans un milieu isotrope, les valeurs de ces coefficients 

 deviennent done parfaitement, constantes pour toute espece de 

 lumiere, aussi longtemps que Tetat chimique et physique du 

 milieu refringent, comme aussi du milieu transparent qui Ten- 

 toure, n'aiira pas subi d'alteration. 



