6 SUR LA PRESSION QU'UN MÊME CORPS EXERCE 



tit enfoncement de chacun de ces pieds est exactement pro 

 portionnel à la pression ante'rieure qull exerçait individuel- 

 lement sur le plan solide et imperméable. De plus, comme 

 ces quatre pieds, partant perpendiculairement d'un même 

 plan , sont aussi d une même longueur , il s'ensuit que quel- 

 que direction que prenne leur inclinaison simultanée , le 

 lieu des extrémités inférieures de ces quatre pieds ne peut 

 manquer d'être toujours un plan. De là il tire cette conclu- 

 sion générale, qu'en nomment œ et y les deux co-ahscisses 

 du plan pressé, et z Tordonnée qui représente la pression 

 en ce point; et a, g, 7, étant des constantes à déterminer 

 par les conditions du problême , la valeur z de cette pres- 

 sion sera toujours donnée par une équation du i*^»' degré 

 s = a + êa; + 7_y ("voyez le niéin. en question § 8jy et en 

 partant de cette théorie, il résout les cas les plus compli- 

 qués avec un adresse merveilleuse. 



5. Pour bien comprendre l'usage de ce principe il suffira 

 de suivre le procédé entier de Tauteur, lequel est déve- 

 loppé dans les articles 9 et 10. On y voit que des trois 

 principes qu'il emploie, deux sont les principes ordinaires de 

 statique ; savoir , 1 » l'égalité de la somme des pressions 

 particulières au poids total ; et 2° celle de la somme des mo 

 mens particuliers de chaque pression prise relativement à 

 deux axes qui s'entre-coupent sous un angle quelconque , 

 au moment du poids total pris aussi par rapport à ces deux 

 mêmes axes. Ces conditions suffisent, comme on sait, pour 

 résoudre le cas de trois appuis placés d'une manière quel- 

 conqu^e , autre qu'en ligne droite. Mais lorsque le nom- 

 bre des appuis est plus considérable , les données manquent 

 jusqu'ici pour rendre le problême déterminé. 



