SUR PLUSIEURS APPUIS A LA FOIS. i3 



Cette solution satisfait encore pleinement au problême 

 relatif à cette figure , puisque l'aire du triangle B D R m o , 

 aussi bien que la somme des deux aires BCc + BEer= 

 jaG — -^aG;et que Bb4-Cc-i-Ee=:(|4- j — ^)G = G 

 = DR. 



Mais si nous considérons ces résultats par rapport au 

 problême statique, ils sont tout-à-fait inadmissibles. En effet, 

 il est évident que le poids ne portant que sur l'appui B , 

 il est impossible que celui en C e'prouve une pression po- 

 sitive =n^ 6^, et de plus celui en E une négative =:^ G/ 

 c'est-à-dire, que la pression qui agit uniquement en B, en 

 occasionne une sur C , qui tende à faire remonter le point E 

 autour du point A oii il n'y a point d'appui. Voilà un se- 

 cond exemple qui me paraît encore plus évidemment dé- 

 poser contre le principe en question. 



II. Soit encore •a= — ^a^ b = 2.a; on trouve par les for- 

 mules A ci-dessus (§8) s=iG , t=i\G , u= — \G, 

 y=r= — \a; et ce problême considéré comme géométrique, 

 se rapporte à la figure 4 1 ^t satisfait parfaitement à toutes ri«nie iv. 

 les conditions; puisque s-\-t+u = G + \G — j6^=Grr=DR, 

 et que le triangle BDR = — \aG (à catise de BD=:}^=: 

 — f^)=BCc + BEez=i«G — I^G. 



Mais si nous adoptions ces mêmes résultats sous le point 

 de vue statique, nous nous trouverions obligés d'admettre 

 comme vérité , qu'un poids G suspendu en D , occasionne 

 sur l'appui placé en B une pression exprimée aussi par G, 

 et en même-temps une autre pression sur l'appui C = f G, 

 et enfin en E une pression négative = — \G ; de manière 

 que le levier tende à tourner autour du point A où il n'y 



