i4 SUR LA PRESSION QU'ON MÊME CORPS EXERCE 



a pas d'appui , en vertu des deux pressions Bb, Ce, et 

 conséquemment en vertu du poids G agissant à l'extrémité 

 D au-delà de tous les appuis; comme s'il n'était point évi- 

 dent qu'une force appliquée en cet endroit ne peut que 

 produire un mouvement général de rotation dans ce levier 

 autour de l'appui le plus voisin B. Au reste, je ne mets 

 ici cet exemple , que pour y revenir plus tard , et montrer 

 la véritable source de l'absurdité de son résultat. 



12. Nous prendrons encore un dernier exemple qui nous 

 conduira à quelcjues réflexions importantes : c'est celui où 

 la distance BC s'annulant, le point C se confond avec celui 

 Figmesietii.B; c'cst-à-dirc que « = 0; et oii BD est égale à la moitié 

 de BE, â!ovL'K = ~b. Dans cette nouvelle hypothèse on trouve 

 s=^G , t=.jG, u:={G, _/"=: b ; c'est-à-dire qu'il ne reste 

 que deux appuis effectifs, l'un en B, et l'autre en E, au milieu 

 desquels se trouve suspendu le poids G ; mais de manière 

 que le premier réunissant en lui seuf les deux appuis B et C, 

 il éprouvera une pression composée des deux pressions qui 

 appartiennent à ces appuis; d'où il résulte que chacun des 

 appuis B et E supporte réellement une pression =z\G,ce qui 

 est parfaitement d'accord avec les lois ordinaires de la stati- 

 que, lorsqu'un poids porte librement sur deux appuis égale- 

 ment éloignés de lui, Ainsi ce dernier exemple satisfait com- 

 plètement, tant sous le point de vue de la géométrie, que sous 

 celui de la statique. Car, AB^/" étant z=zb, on a 



i«. Bb : Ce (=Bb):Ee :: AB:AB:AE; 

 2°. Bb + Cc + Ee ou 2Bb + Ee:=G; et enfin 

 3». Triang. BDR =: triang. BCc + triang.^^ç. ; 

 c'est-à-dire \bG=.Q -\-~bG. 



