34 SUR LA PRESSION QtTUN MEME CORPS EXERCE 



sur les deux lignes A E , E B. Ainsi quand ce poids se trou- 

 vera entre A et E , m e'tant < i , on fera 7i = o ; mais quand 

 on le supposera placé au-delà du point E, ma deviendra 

 = AE^-ED = (5; + 7^Z', ?ib étant alors la distance du poids 

 au point E dans la direction EH. 



Parcourons maintenant les différentes hypothèses dans les- 

 quelles nous avons pris une conckision générale définitive. 

 Ce sont celles i » du levier portant sur trois appuis , et 

 chargé d'un seul poids placé entre deux d'entr'eux. Nous 

 avons dit ( § 26 à la fin ) que dans ce cas ces deux appuis 

 étaient les seuls sur lesquels il se fit une pression ; 2° du 

 poids placé sur un seul des trois appuis ; et dans celle-là 

 nous avons établi ( § azi ) que cet appui éprouve alors 

 lui seul toute la pression. Examinons donc si ces assertions 

 sont confirmées par le calcul. 



33. Soit, 1° le poids placé en G, entre l'appui A et 

 celui E : nous avons alors (§ 3a) 7^=o, et nz<i. Donc 

 ^ = (1 — m)P,j = o, z = toP; ce qui prouve que la pres- 

 sion en H ; savoir , celle y, est nulle ; et c[ue x : z=-\ — m'. 

 m = ( I — ;?^) a : 77Zrt = GE : AG ; ce qui désigne l'état 

 d'équilibre lorsqu'il n'y a que les deux appuis A, E. 



Que le point G passe maintenant au-delà du point E , 

 par exemple en O. En faisant (§32) pour cette supposi- 

 tion, ina = a + nb^, on obtient les trois nouvelles équations 

 a; = o, ^=reP, z = (i — n)V \ ce qui est également confor- 

 me à ce qu'enseigne pour le cas de deux seuls appuis E,H, 

 la statique ordinaire. 



