Über Elastizität und Festigkeit dünner Schalen. 43 
und die Differentialgleichung VII hat die 4 Partikularlösungen 
J = sm cos(n1gs); ,— sm sin (nlgs); 
J, = s” cos (n1gs); J, = s"» sin (n1g s). 
Setzt man 
MJ)=L,(4J)+9J; a=entib, 
so ist nach X: 
M(I, — iJ,) + (+ 16) (I, — id) = 0 
MRH+iI)+ mt) Ari) 0, 
woraus folgt: 
MJ)=—rh—0I; MJ)=—yh+8J,; 
MJ)= II —y; MJ)=—-Ih,— yJı 
Nun kann aus dem Integral A das Integral B vermöge dieser Rela- 
tionen leicht gefunden werden. Es sei 
een sr 
a bogen We 
gesetzt, und für A wähle man jetzt die reelle Form: 
A=aA + h+I-t4J, 
Nach (V’) wird 
B= — - M(4) = eotg a: | (pa, — 90), 
+ (49 +90) + (Pa +90) + (— 49 +Pa,) I, | 
und nach (10) 
U=w= nt 
Eine Quadratur gibt weiter die Verschiebung w selber zu: 
1 ee I; 
w— zu [a (m, — 1) — an | FE — & n + a, (m, — |} 
1 » Js Fr, 
+ zei] | |as(m, —1)— aun| Fr [ar +a, (m — )| a 
und daraus erhält man « wegen (5*) (8*) und (6) ohne neue Integration. 
Ist der Kegel in der Spitze geschlossen und durch », 
Athmosphären Aussendruck belastet, so findet man nach der 
in $ 10 angegebenen Methode leicht die folgende Partikulärlösung: 
4s,=08 Dr 558. 
= NR,=Nsootge=B 
mit nn h 
ng na— an) 
ie (1 — 3») cotg @ 
DM og AbiEe _ (1 Hw)(L—89), 
