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welcher die Normalverschiebung 
Mrs 
entspricht. Für diesen Fall hat also die allgemeine Lösung die Form 
A= an u | 
B=b8®-+B 
und die Normalverschiebung ist 
Diese Tg enthält vier willkürliche Konstanten und lässt sich 
daher allen Randbedingungen anpassen. 
$ 12. Ein numerisches Beispiel. 
Die im vorigen Abschnitt gegebene Lösung soll an einem Bei- 
spiel zahlenmässig weitergeführt werden. Herr Stodola hat in 
seinem Buche über Dampfturbinen!) Kegelschalen von konstanter 
Wandstärke durchgerechnet. Da es von Interesse sein wird, mit 
seinen Resultaten Vergleiche zu ziehen, soll hier an das erste dort 
gegebene Beispiel angeknüpft werden. Eine Kegelschale von den 
dort angegebenen Dimensionen soll untersucht werden, aber das 
Wandstärkengesetz sei h—= bs. Ausserdem werde der Wert von b 
so gewählt, dass zur Herstellung der Schale hier wie dort gleich 
viel Material verbraucht werde. 
Demgemäss handelt es sich um eine in der Spitze geschlossene 
Kegelschale. Der abschliessende Parallelkreis hat den Durchmesser 
1500 mm; die Wandstärke am Aussenrand ist 75 mm. Der halbe 
Öffinungswinkel des Kegels ist 75°, mithin «= 15°, Die Sehale 
steht unter konstantem Aussendruck Ds. 
Für die Rechnung ist es zweckmässig, den Masstab so zu wählen, 
dass die Mantellinie des Kegels die Länge I erhält. Dann wird 
b=0,0483 m— 2,836 m — 1,8386 1 1,954. 
Die Integrale J, und J, wachsen in der 
Grenzen; ihnen würden analo 
entsprechen. Mithin muss 
Ag — un = 0 
gesetzt werden. Das Problem hat also die Lösung 
') Stodola: loc. eit. Seite 597 ff. 
Nähe von s—=0 über alle 
ge Spannungen und Verschiebungen E 
le De 
