Über Elastizität und Festigkeit dünner Schalen. 47 
Ordinaten = w, dort eingetragen. Die Verschiebung wird am freien 
() 
Rande und im ersten Drittel von der Spitze weg ziemlich gross, null 
in der Gegend s = a 
2. Fall. Der Kegel ist am Rand eingespannt. Dann ist 
dort @, + 0 und so gross, dass die Meridiantangente sich nicht neigt. 
Man hat mithin für s=1 
1) etUtiren, 
Ferner behält der Parallelkreis s= 1 seine Grösse bei. Somit ist 
fürs—=1 auch ,—=0. Dies gibt in V ausgedrückt: 
2) PÜ)-vrl)+n Er 2 )=0. 
Benützt man die Gleichungen (26), so gibt das wieder zwei Bezie- 
hungen, aus denen sich a, und a, bestimmen. Die zugehörigen 
Spannungsdiagramıne sind in Fig. (5) wiedergegeben. Man konstatiert 
die grosse Abnahme ihrer Maxima, die durch die Einspannung erzielt 
worden ist. Analoges gilt auch für die Verschiebung w = w,, deren 
Schaubild durch die zweite Kurve von Fig. (4) dargestellt ist. 
Eine eingehende Diskussion dieser Resultate liegt aber nicht 
im Plan der vorliegenden Arbeit. 
Zürich, 21. Dezember 1914. 
