i4 ACTION MUTUELLE D'UN CONDUCTEUR 



à l'élément 5 2° dû volume infiniment petit occupé par l'élé- 

 ment que l'auteur représente par K' , d'une quantité ô qu'on 

 peut regarder comme Fintensité de son action, et des 

 angles qui déterminent la direction de la droite suivant la- 

 quelle cette action est à son maximum / ces dernières quan- 

 tités restant les mêmes pour un même élément, de quelque 

 manière qu'on fasse varier la position de la molécule. 



Concevons maintenant une surface a de forme invariable 

 telle queGHR (j%. i),sur laquelle soient répandus et fixés 

 à des intervalles égaux des élémens magnétiques , tels que 

 le volume Iv' et la quantité d soient les mêmes pour chacun 

 d'eux , ce qu'on peut exprimer en disant que le magnétisme 

 est uniformément distribué sur la surface, et qu'en outre 

 dans chaque élément , la direction suivant laquelle l'action 

 est la plus grande, soit perpendiculaire à cette surface, i^près 

 que les fluides magnétiques y auront été ainsi répartis, 

 nous admettrons qu'ils sont retenus sur chaque élément par 

 une force coërcitive suffisante pour qu'ils ne puissent se dé- 

 placer, ni par leur action mutuelle, ni par celle de la mo- 

 lécule magnétique placée hors de la surface sur laquelle 

 nous allons considérer leur action. 



En désignant par a, b, c, les angles formés avec les trois 

 axes des coordonnées par la normale NO à la surface a me- 

 née par un point N de cette surface , pris dans l'intérieur 

 d'un élément magnétique , par x', j-', ^', les coordonnées 

 de ce point N , par x, y^ Zy celles d'un autre point M où se 

 trouve placée une molécule magnétique, par /s la distance 



