i6 ACTION MUTUELLE D'UN CONDUCTEUR 



plan destinaient pour valeur Mfi?ac?^, et ces aires élémentaires 



, , 7 7 ududa 

 étant toujours représentées par a'ff, nous aurons aV = • 



Si nous appelons k le petit intervalle constant qui sépare 

 les élémens magnétiques distribués uniformément, comme 



nous l'avons dit sur la surface «r, t sera le nombre de ces 



élémens placés les uns à la suite des autres sur une longueur 



égale à l'unité linéaire, et conséquemment j- le nombre de 



ceux qui sont contenus dans l'unité de surface. Il y en aura 



donc un nombre représenté par -^^ sur l'aire élémentaire que 



nous considérons. Il est clair qu'on aura leur action sur la 



molécule magnétique M en multipliant par cette quantité 



—les valeurs des forces relatives à un seul élément données 

 h' 



par M. Poisson^ et que nous venons de rappeler. On aura 

 ainsi pour l'action de tous les élémens qui occupent l'aire 

 d<s décomposée dans le sens des x , 



h^à[ 3 ( .r — x' ) COS. i — p cos. a } d'à 

 ou , en appelant m le rapport j- des petites lignes h et k . 



