ACTION MUTUELLE D'UN CONDUCTEUR 



Car les sommes de ces composantes par tous les élémens 



ds ^ seront 



m 



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c'est-à-dire identiques avec les forces X , Y , Z, auxquelles se 

 réduit l'action de la surface a. On voit aussi que cette action 

 est indépendante de la forme de cette surface a, de sorte 

 qu'on peut faire varier cette forme à volonté , sans que l'ac- 

 tion change, pourvu que le contour s reste le même. 



Remarquons maintenant que w'fi?y, ^^dxi '^'^"d^ représen- 

 tent les projections sur les trois plans des coordonnées du 

 double de l'aire du petit secteur M^S (^g-. 2 ) , qui a pour 

 sommet le point M et pour base l'élément ^S = ds du con- 

 tour s. En désignant par l'angle que fait la direction de cet 

 élément ds avec celle de la ligne p , et par X , ^ , y les angles 

 que fait avec les axes la perpendiculaire au plan du secteur 

 MiS , on aura ^ds sin. B pour le double de l'aire de ce sec- 

 teur , et pour ses projections 



iCdif = pds sin. 6 cos. l , 

 i^'dx = pds sin. 9 cos. [i , 

 w'd<p = pds sin. 6 cos. y. 



Les trois forces parallèles aux axes qu'on suppose exercées 

 par l'élément ds sur la molécule M, sont donc exprimées par 



