22 ACTION MUTUELLE D'UN CONDUCTEUR 



La seconde application que nous ferons du théorème ci- 

 dessus consiste à montrer qu'en considérant au contraire 

 cette loi comme un fait général , indépendant de toute hy- 

 pothèse , on trouve que l'action exercée par un solénoïde 

 électro-dynamique sur une molécule magnétique, est iden- 

 tique à celle qu'un aimant dont les pôles seraient situés 

 aux deux extrémités du solénoïde, exercerait sur la même 

 molécule. 



Pour cela , nous remarquerons d'abord qu'en conservant 

 toutes les dénominations précédentes , et en désignant par 

 (j. un coefficient constant , la loi dont il est ici question con- 

 siste en ce que la force exercée par un élément de fil con- 

 ducteur , sur une molécule magnétique , est exprimée par 



iids sin. B 

 P 

 et que ses trois composantes parallèles aux axes des x , des 

 y et des z , le sont respectivement par 



Ij. u^df n V dy fi. -w'dtp 



i 5 3 ' 3 



Pour avoir celles d'un circuit fermé AGBH circonscri- 

 vant une portion d'une surface quelconque représentée par 

 a, il faudrait intégrer ces expressions dans toute l'étendue 

 du circuit , ou, ce qui revient au même , en considérant par 

 exemple la première , et concevant par la coordonnée PM 



