VOLTAIQUE ET D'UN AIMANT. 5g 



moment calculé relativement aux deux pôles de l'aimant 

 total, ce moment se trouverait de signe contraire à celui 

 qui , ayant réellement lieu , résulte des actions réunies de 

 tous les élemens magnétiques. 



C'est ce que je vais expliquer en détail, sur un exemple 

 assez simple ^ pour que cette explication soit facile à suivre. 



Cet exemple consiste à ne considérer, au lieu de Faimant, 

 qu'une seule série d'élémens magnétiques de même inten- 

 sité , et dont les axes sont situés dans une ligne quelconque 

 AB Çjig. i5), sur laquelle ils se trouvent tous à égales 

 distances les uns des autres. Si l'on suppose d'abord que 

 les pôles de ces élémens soient aux points a , Z» , pour 

 l'un d'eux, a', b' , pour le suivant, et ainsi de suite, on 

 pourra sans changer l'action exercée par ces élémens sur 

 un point O , situé à une distance qu'on puisse considérer 

 comme infinie relativement aux intervalles ai, a'Z»', etc. . 

 imaginer que les deux pôles de chaque élément magnétique, 

 s'écartent l'un de l'autre en diminuant d'intensité en raison 

 inverse de leur distance mutuelle, jusqu'à ce que le pôle 

 boréal de l'élément ab j se confonde avec le pôle austral de 

 l'élément a'b'^ et que la même chose ait lieu jiour les pôles 

 de tous les autres élémens. Ceux-ci étant supposés équidis- 

 tans et de même intensité , les deux pôles d'espèces opposées , 

 appartenant l'un à un élément et l'autre à l'élément pré- 

 cédent ou suivant , qui se trouveront ainsi supperposés , se 

 neutraliseront mutuellement , en sorte qu'il ne restera que 

 l'action des deux pôles extrêmes, c'est-à-dire, du pôle 



