68 ACTION MUTUELLE D'UN CONDUCTEUR 



fr^'dm , dans cette équation , est le moment d'inertie de 

 l'aimant autour de Taxe CU , qui passe par son centre d'i- 

 nertie C. 



On voit , à la seule inspection de la ligure , que les forces 

 dirigées suivant AR", /T", se réunissent pour amener l'ai- 

 mant dans la direction CD perpendiculaire au plan ENMF, 

 en le faisant tourner autour de CU 5 mais s'il était d'abord 

 dans cette direction , il y resterait en équilibre , parce qu'a- 

 lors ces deux forces se trouvent opposées dans la même di- 

 rection, ce qu'on voit, parce que l'angle e étant alors nul, 

 on a siii. £ = o ^ ce qui réduit à o la valeur que nous ve- 

 nons de trouver pour le couple. La force qui , en agissant à 

 la distance h de l'axe CU sous l'angle e, produirait le même 

 effet que ce couple, pour faire tourner l'aimant autour de 



CU, est évidemment égale à —, en faisant toujours cos. ^ 



sensiblement égale à l'unité. Cette force est, comme l'a trou- 

 vée M. Biot , en raison inverse de a. 



C'est à cause que nous avons supposé l'aimant horizontal et 

 son milieu C dans le plan vertical ENMF , que les distances 

 des deux pôles au conducteur NM, et par conséquent , les 

 forces relatives à ces pôles , se sont trouvées égales, d'où il est 

 résulté que leurs composantes horizontales , dirigées suivant 

 /tR" et /T" ont formé un couple 5 dans ce cas , il est évident 

 que le résultat est identiquement le même que dans l'hypo- 

 thèse du couple primitif, parce qu'un couple peut être 

 transporté, sans que les eifets produits éprouvent aucun 



