s18 Vierteljahrsschrift d. Naturf. Gesellsch. in Zürich. 1919. 
und eindeutig kennzeichnet. Nun setzt sich die durch U dargestellte 
Arbeit zusammen aus der angehäuften Arbeit .der Molekularbewegung, 
der sogenannten „kinetischen Energie der Molekeln“, und aus der 
Arbeitsfähigkeit der gegenseitig ‘zwischen den Molekeln wirkenden 
Kräfte, der sogenannnten „potentiellen Energie der Molekeln“. Es 
handelt sich also bei beiden Bestandteilen von U um Arbeiten, die, 
an den Molekeln als solchen haften. Alle übrigen Arbeiten, wie, 
die äussere Arbeit, wie ‘eine Strömungsenergie usw., beziehen sich 
dagegen auf den Körper als Ganzes. Dann ist es aber am ein- 
fachsten, den beim Worte „Energie‘‘ noch erforderlichen Zusatz vom 
Worte „Molekel‘ abzuleiten und die in der Gleichung (1) mit U be- 
zeichnete Grösse die „Molekular-Energie‘‘ des Körpers zu nennen. 
Diese Benennung ist kurz, sie geht auch unmöglich anders zu ver- 
stehen, als dass sie die in den‘ Molekeln enthaltene kinetische und 
potentielle Energie bedeuten soll, und sie genügt daher all den An- 
forderungen, die man an eine solche Benennung stellen kann und 
stellen muss. Ob sie schon von anderer Seite vorgeschlagen worden 
ist, kann ich jetzt nicht entscheiden. Ausgeschlossen wäre es nicht, 
da sie sich eigentlich von selbst darbietet. 
2. 
Anschliessend möchte ich noch einige neuere Benennungen 
besprechen, die sich auf gesättigte Dämpfe beziehen. 
Um bei solchen Dämpfen die Wärmemitteilungen berechnen zu 
können, muss man 'bekanntlich zuerst eine Zustandsänderung bei 
konstantem Drucke untersuchen. Dabei geht man vom tropfbar 
flüssigen Zustand bei 0° C aus und. verfolgt den Vorgang, bis die 
Flüssigkeit vollständig in trockenen, gesättigten Dampf übergegangen 
ist. Für die Wärmemengen, die man dabei der Gewichtseinheit des 
Körpers zuführen muss, finden sich nun schon in Zeuners technischer 
Thermodynamik folgende Buchstabenbezeichnungen und Benennungen 
benutzt: mnuklen 
9% die „Flüssigkeitswärme“, die man der tropfbaren Flüssig- 
keit zuführen muss, um sie von 0°C auf die dem Druck entsprechende 
Siedetemperatur zu bringen. Bei Wasser setzt man angenähert voraus, 
dass sein spezifisches Volumen unveränderlich sei ; dann genügt die einzige 
Bezeichnung gq. Wenn sich dagegen die Flüssigkeit bei der Erwärmung 
stärker ausdehnt, so’ zerlegt man g in:einen Teil AfdU = q,, der im 
Körper zurückbleibt, und in den andern Teil, Apfdv = q,, ‚der den 
äussern ‚Gegendruck überwindet. ‚Man ‚unterscheidet beide Teile als 
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die „innere“ und die „äussere Flüssigkeitswärme‘. 
