392 Vierteljahrsschrift d. Naturf. Gesellsch. in Zürich. 1919 
Anhaltspunkte, von denen aus man einen bestimmten Zahlenwert 
für © berechnen könnte. Vielmehr bleibt C vollkommen will- 
kürlich. Das nämliche gilt daher auch von der Integrationskon- 
stanten e,lgnC. Wenn dann diese ganz willkürliche Konstante in (5) 
additiv zu dem Gliede c,lgn (pv*) hinzutritt, so bewirkt sie, dass die 
Entropie durch die Zustandsgrössen des Körpers gar nicht eindeutig 
mitbestimmt wird, sondern, dass man ihr, je nachdem man € wählt, 
bei jedem Körperzustand jeden beliebigen Zahlenwert beilegen kann. 
Daher wird aber die Entropie selbst, wie ihre Integrationskon- 
stante, ebenfalls eine vollständig willkürliche Grösse. Und da 
die Integrationskonstante der Entropie auch bei andern Körperarten 
keinen bestimmten Wert besitzt, so gilt dieses Ergebnis ganz allgemein. 
Berechnet man bei den Gasen dS auch aus den andern Formeln 
für dQ, integriert man darauf, und bezeichnet man die Integrations- 
konstanten kürzer, so erhält man für $ die Ausdrücke: 
BEREIT ir nd) 
DimmlmlEur) 80, Und; se, ner 
_ a 
S= c,ign (7» " Ya Na ERChEe  } 
Berücksichtigt man in diesen Gleichungen zunächst nur die 
ersten, veränderlichen Glieder, so erhält man mit ihnen beim 
selben Körperzustand drei verschiedene Werte für 8, z.B. 
bei atmosphärischer Luft im Normalzustand der Reihe nach die 
Werte 1,5014, 0,9307 und 036995. Hiernach scheint die Entropie 
unter den in der Thermodynamik auftretenden Grössen eine Aus- 
nahmestellung einzunehmen. Wendet man nämlich bei allen übrigen 
Grössen die verschiedenen, für jede von ihnen möglichen Formeln 
auf denselben Zustand eines Körpers an, so erhält man immer den- 
selben Zahlenwert. Nur bei der Entropie ist das nicht der Fall. 
Ersetzt man z. B. in (7) p nach der Zustandsgleichung (2) durch 
RT/v, so findet man, zunächst unter Weglassung der Integrations- 
konstanten, unmittelbar: 
S= c‚lIgn (RTv*-), Sn (10) 
und dieser Ausdruck ergibt allerdings für S noch denselben Zahlen- 
wert, wie (7). Differentiiert man aber (10), so kann man im Dif- 
ferential unter dem Logarithmus den konstanten Faktor R weglassen, 
wie sich das vorhin für die Konstante C als zulässig gezeigt hat. 
Integriert man dann diesen vereinfachten Ausdruck wider, so geht, 
abgesehen von der Integrationskonstanten, (10) in (8) über, man hat 
aber durch das Weglassen von R den Nullpunkt verschoben, 
