Jahrg. 64. A. Fliegner. Einige Anmerkungen zur Thermodynamik. 323 
von dem aus man die Entropie zählt, und daher liefert (8) einen 
andern Zahlenwert für 8, als (7). Sollten die drei Gleichungen (7) 
bis (9) dieselben Zahlenwerte ergeben, so müsste man die Integrations- 
konstanten wider hinzufügen, ihnen aber gegenseitig ganz bestimmte 
Werte beilegen, von denen man jedoch einen noch ganz beliebig 
wählen könnte. 
Auf die Willkürlichkeit dieser Integrationskonstanten hat schon 
Briot?) hingewiesen, ebenso hat er angedeutet, dass man durch 
geeignete Wahl der Integrationskonstanten die Formeln unter sich 
in Übereinstimmung bringen kann. Dagegen hat er die vollständige 
Unbestimmtheit auch der Entropie nicht besonders hervorgehoben. 
Umgekehrt sagt Zeuner?) bei der Besprechung einer Formelzusam- 
menstellung, wie die der Gleichungen (7) bis (9): wenn man zwei 
Zustandsgrössen des Körpers kennt, so „berechnet man leicht nach 
einer der Gleichungen die Entropie“. Hieraus muss man doch wohl 
schliessen, dass Zeuner weder die Willkürlichkeit der Integrations- 
konstanten, noch die daher rührende Unbestimmtheit der Entropie 
selbst erkannt hat. Er hat auch schwerlich bemerkt, dass die 
Gleichungen verschiedene Zahlenwerte für $ ergeben, sonst hätte er 
sich unbedingt anders ausdrücken müssen. 
Da die Entropie durch die Zustandsgrössen eines Körpers gar 
nicht eindeutig mitbestimmt wird, so gehört sie auch nicht unter 
seine Zustandsgrössen im weitern Sinne. Man sollte sogar meinen, 
dass man eine derartig unbestimmte Grösse überhaupt nicht ver- 
werten könnte. Und man stände auch in der Tat vor unlösbaren 
Aufgaben, wenn man für einzelne Körperzustände den wahren Wert 
der Entropie angeben sollte, da es einen solchen gar nicht gibt. 
Bei den Anwendungen handelt es sich aber immer um Zustands- 
änderungen, und deren Untersuchung führt auf bestimmte Inte- 
grale von d$. Aus solchen hebt sich nun die Integrationskonstante 
von selbst weg, mit ihr verschwinden dann auch alle Unbestimmt- 
heiten aus der Rechnung, und man erhält folglich dabei durchaus 
eindeutige Schlussergebnisse, die nur von den Grenzzuständen des 
Körpers abhängen, sowie selbstverständlich noch von seinen physi- 
kalischen Konstanten. 
Integriert man jetzt z. B. (7) zwischen den Grenzen 1 und 2, so 
kann man das Integral schreiben: 
?) Briot, „Lehrbuch der mechanischen Wärmetheorie*, deutsch von Weber, 
Leipzig, Leopold Voss, 1871, $. 52 u. 5: 
®) Zeuner, „Technische Thermodynamik*, Auflg. v. 1900, I. Teil, S. 130 u. 131. 
Vierteljahrsschrift d. Naturf, Ges. Zürich. Jahrg. 64. 1919. 53 
