Jahrg. 64. A. Fliegner. Einige Anmerkungen zur Thermodynamik. 827 
wenig, und sie hätte folglich überhaupt keine Berechtigung. Das 
nämliche gilt für W= W, — W.. 
Jetzt fragt es sich nur noch, in welche der beiden Gruppen von 
Differentialen man das Differential dS der Entropie einreihen 
soll. Nach Neumann gehörte es, weil es immer ein vollständiges 
Differential ist, in seine erste Gruppe. Betrachtet man aber die Frage 
nicht vom rein mathematischen Standpunkt aus, sondern vom thermo- 
dynamischen, so bildet dS eine kürzere Bezeichnung für den bei der 
Umformung der Wärmegleichung (1) auftretenden Quotienten dQ/T, 
und es lässt sich noch nachweisen, dass zwischen denselben 
beiden unendlich benachbarten Adiabaten jedesmal dieser 
Quotient 
dQ 
= us a CoNet. "0. 200,0, (8 
7 ( 
bleibt. Aus der Gestalt der Gleichung (13) kann man nun d$ un- 
mittelbar erklären als die Wärmemenge, die man zwischen den 
beiden Adiabaten auf der allgemeinen Isotherme T = const. 
für jeden Grad ihrer absoluten Temperatur zuführen muss. 
Man kann sich aber in (13) zu dS noch die Einheit als Nenner hinzu- 
gefügt denken, dann kann man dS auch auffassen als die Wärme- 
menge, die man dem Körper mitteilen müsste, wenn er seinen Zustand 
zwischen denselben beiden unendlich benachbarten Adia- 
baten auf der Isotherme 7’= 1° abs. ändern sollte. Man reduziert 
hiernach dQ durch die Division mit 7’ auf die besondere Isotherme 
T= 1° abs., und man verwandelt dadurch das unvollständige Differential 
der Wärmezufuhr in das vollständige Differential der Entropie. Das 
wäre also eine ähnliche Umwandlung, wie sie vorhin mit dQ zwischen 
einer allgemeinen Zustandsänderung nach der Gleichung (1) und einer 
solchen nach einem besondern Gezetze f (p,v) = 0 aufgetreten ist. 
Jedenfalls erscheint aber nach beiden Auffassungen das Diffe- 
rential dS der Entropie als eine Grösse von wesentlich der 
Art der zugeführten Wärmemenge dQ, und man sollte hiernach 
erwarten, dass die Entropie die nämlichen Eigenschaften aufweist, 
die sich soeben für die zugeführte Wärmemenge ergeben hatten. 
Danach sollte die Entropie bei den einzelnen Körperzuständen voll- 
ommen unbestimmt bleiben, und man dürfte sie folglich auch nieht 
zu den Zustandsgrössen der Körper rechnen. Dagegen müsste eın 
bestimmtes Integral von dS einen eindeutig bestimmten Wert erhalten. 
Und das sind in der Tat die Eigenschaften, auf die schon die WORSORN 
analytischen Untersuchungen geführt hatten. Dann hat aber die 
