Jahrg. 64. A. Fliegner. Einige Anmerkungen zur Thermodynamik. 831 
so geht (14) über in: 
N 
date ira OR een. ek) 
48. sa8 — c‚Ign(Opv*)diygn(CpVr), . . . (1) 
und ergibt, ie den Grenzen 1 und 2 integriert: 
LA 
S—I=c, “ we =)“ c„C(p,vX —p,vf), oder. . (18°) 
E-H= (Ed) =F[lgn(Cp,)-Ign’(Cp,v)]. (189) 
Die beiden N (18) zeigen nun, dass in den bestimmten 
Integralen S,—S; die von S herrührende, willkürliche Konstante C 
stehen geblieben ist. Sie kann sich nämlich nur aus einer 
Differenz S,—S, wegheben, die Gleichung (14) ist aber so beschaffen, 
dass in einem bestimmten Integral von ds’ die Differenz 8,—S, 
entweder überhaupt nicht auftritt, oder, wenn sie doch abzusondern 
geht, dass dann neben ihr noch anders gebaute Funktionen von $, 
und S, übrig bleiben. Der erste Fall liegt in (18°) vor, der zweite 
in (18), wo sich S?—S? in (S,—8},) (8,+$,) aufflösen lässt. Hiernach 
erscheint es ausgeschlossen, dass die willkürliche Konstante C aus 
dem bestimmten Integral von dS’ verschwinden könnte. Wenn 
aber C' nicht fortfällt, so bleibt S;—sS; willkürlich, und da man 
mit einer derartig unbestimmten Grösse keine Rechnungen durch- 
führen kann, so muss man auch bei der Behandlung der ein- 
zelnen Körperarten auf die Verwendung der allgemeinen 
integrierenden Faktoren, f(S)/T, verzichten. 
Da man aber mit dem einfachen Faktor 1/7 für das bestimmte 
Integral S,—S, eindeutige Werte erhält, so liegt es nahe, noch zu 
untersuchen, ob bei den einzelnen Körperarten die andern einfachen 
Faktoren, soweit sie überhaupt vorhanden sind, vielleicht auch ein- 
deutige Ergebnisse liefern. Bei den Gasen sind nun alle drei einfachen 
Faktoren wirklich vorhanden, und während man mit 1/7, also für 
f($S)=1, aus der Gleichung (3) die Gleichung (4) herleiten konnte, 
nämlich: 
18=d49,= = o,alguow), m 1 
erhält man mit den beiden andern einfachen Faktoren für 
Ss 
& 1 
SI) = 2 0® 148, = rag = Adler) (00 
