Die Integrationskonstante der innern Arbeit von Gasen. 
Von 
A. FLIEGNER. 
(Als Manuskript eingegangen am 15. Juli 1915.) 
Von der innern Arbeit U der Körper kann die Thermodynamik 
nur die Änderung beim Übergang aus einem Zustand in einen 
andern berechnen, dagegen ist es ihr nicht möglich, den wirklichen 
Wert dieser Arbeit in einem bestimmten Zustand anzugeben. Denn 
bei der Herleitung des analytischen Ausdruckes von U tritt eine 
Integrationskonstante U, auf, für deren "zahlenmässige Ausmitte- 
lung die Thermodynamik keinerlei Anhaltepunkte bietet. Beschränkt 
man sich auf Gase, und legt man ihrer Untersuchung die einfache 
Zustandsgleichung pv= RT zugrunde, so kann man sogar nicht 
einmal die Bedeutung dieser Konstanten gut erkennen. Um wenig- 
stens das zu ermöglichen, muss man von einer allgemeinern Zustands- 
gleichung ausgehen. Wählt man dazu, als die einfachste, die von 
van der Waals aufgestellte Gleichung 
+4) @-D=RZ, (1) 
und setzt man voraus, die spezifische Wärme c, bei konstantem 
Volumen ändere sich auf dem ganzen Gebiet nicht, so erhält man 
für die innere Arbeit den Ausdruck: 
U-=7 T—-—-+U,') (2) 
Dieser Ausdruck zeigt, dass die Integrationskonstante U, gleich 
ist der innern Arbeit für T=0 und v—=x, also beim absoluten 
Nullpunkt der Temperatur und bei unendlicher Zerstreuung der 
) S. meine Veröffentlichung: „Die Kurven ‚konstanter Erzeugungswärme für 
elastische Flüssigkeite n* in dieser Vierteljahrsschrift, Jahrg. 55, 1910, S. 203. Auf 
iese Untersuchung muss ich bei den folgenden ne wiederholt zurück- 
greifen. 
