BE; A. Fliegner. 
noch W(m,) nach m, und r,, ebenfalls über die ganze Kugel. Das 
gibt ihm seine Gleichung (11): 
un 16 an, 
W=-; "zur. (5) 
Da es Autenheimer auf die Berechnung der Temperatur an- 
kam, so hat er in (5) # durch die Verhältnisse an der Oberfläche 
der Erde ausgedrückt und schliesslich die Temperatur als Funktion 
von r dargestellt. 
Für den vorliegenden Zweck ist es aber besser, statt des Kugel- 
halbmessers » das Gewicht @ der Kugel einzuführen. Dazu braucht 
man das spezifische Volumen v, und da bei den bisherigen Entwicke- 
lungen u als in allen Punkten der Kugel gleich angenommen war, 
so muss das auch mit v geschehen. Dann wird das Gewicht 
4 r® 
G — iA Fe: (6) 
Zwischen diesem v, dem vorhin eingeführten u und der Be- 
schleunigung 9 der Schwere besteht noch der Zusammenhang: 
ugv =]. (7) 
Setzt man jetzt » aus (6) und u aus (7) in (5) ein, so erhält 
man nach einfacher Umformung in 
Grey 
Ww-;- 4/30 (8) 
einen andern Ausdruck für die Arbeit der Gravitationskräfte bei der 
Verdichtung von Gkg eines Körpers aus unendlicher Zerstreuung, 
entsprechend v= x, in eine homogene Kugel vom spezifischen 
Volumen v. Die Division mit @ ergibt daraus als die gleichartige, 
auf die Gewichtseinheit des vorhandenen Körpers bezogene 
Arbeit: 
10% 
W=,5 5 YV8r (9) 
Diese Gleichungen gelten allerdings nur so lange, als die An- 
ziehungskräfte dem Gesetz (3) folgen, bei fortgesetzter Verdichtung. 
also nur bis zu dem spezifischen Volumen, bei dem die abstossenden 
Kräfte zwischen den Molekeln zu wirken beginnen. Um die weitere 
Verdichtungsarbeit bis zu dem mit 6 bezeichneten Grenzvolumen 
berechnen zu können, bei dem im Mittel der neutrale Abstand zwi- 
schen den Molekeln erreicht ist, müsste das Gesetz der abstossenden 
