s0 A. Fliegner. 
Das in diesen Ausdrücken auftretende « ist nach der dortigen 
Gleichung (23) eine kurze Bezeichnung für den bei allen Gasen 
gleichen Bruch: 
a= 5 . (15) 
Um sich ein Urteil über die Grösse der beim Joule-Thomson- 
Effekt auftretenden Änderungen der potentiellen Energie bilden zu 
können, muss man nun eine Kurve konstanter Erzeugungswärme 
genauer durchreöhnen. Dazu habe ich die Kurve & = 20 ausgewählt, 
weil auf dieser, bei Anwendung auf atmosphärische Luft, während 
der Abkühlung die Zimmertemperatur durchschritten wird. Das er- 
leichtert die Vergleichung mit den Versuchen von Joule und Thom- 
son, bei denen das Überströmen unter angenähert dieser Temperatur 
begonnen hatte. Die Ergebnisse der Rechnung finden sich in der auf 
Seite 81 zusammengestellten Zahlentafel. Doch sind die Werte mit 
einer geringern Stellenzahl aufgenommen als der, auf die sie berechnet 
worden sind. Die dabei nötigen Abrundungen haben zur Folge, dass die 
letzten Stellen der verschiedenen Spalten gelegentlich nicht genau 
zusammenstimmen. 
Da die Gleichungen für z nach p höhern Grades sind, so musste 
ich bei der Rechnung von @ ausgehen. Ich habe dabei eine Reihe 
von Werten dieser Grösse so ausgewählt, dass ihre Logarithmen um 
je angenähert gleiche Beträge wuchsen, aber doch auch so, dass die 
Werte von g einfache Zahlen blieben. Nur am Anfang und Ende 
der Reihe musste ich andere Abstände einführen. Die benutzten 
Werte von sind in der 1. Spalte angegeben. 
Zunächst konnte ich dann aus den Gleichungen (13) und (14) 
die zugehörigen Werte von x und r berechnen. Doch habe ich nicht 
diese reduzierten Grössen in die Zahlentafel aufgenommen, sondern 
in der 2. und 3. Spalte gleich die für atmosphärische Luft 
geltenden Pressungen p in kg/cm? und die absoluten Temperaturen 7. 
Dabei habe ich zur Umrechnung als kritische Werte benutzt 
Px = 40, kg/em? und T,— 133° abs. Über das kritische Volumen 
v, der Luft habe ich dagegen nirgends Angaben gefunden. Nun 
stehen aber die kritischen Grössen mit der Konstanten R der Zustands- 
gleiehung von van der Waals in dem Zusammenhang: 
8 an 
ie a (16) 
Und da diese Zustandsgleichung mit wachsendem Volumen 
asymptotisch in die einfache Gasgleichung pv = RT übergeht, so 
sollten eigentlich die Konstanten R in beiden Gleichungen denselben 
