Die Integrationskonstante der innern Arbeit von Gasen. 83 
lagen. Diesen beobachteten Werten kommen die berechneten in der 
untern Hälfte der Zahlentafel ziemlich nahe, sie bleiben aber doch 
etwas kleiner. Nach neuern Versuchen von Noell!) tritt auf der 
untersuchten Kurve & = 20 die Inversion bei einem nicht unbedeutend 
zu kleinen Druck auf, während die Werte von öT/öp auf dem Ge- 
biet der Abkühlung umgekehrt etwas zu gross sind. Die in der 
Zahlentafel angegebenen Werte dieses Verhältnisses bilden hiernach, 
soweit das Gebiet der Versuche reicht, angenähert Mittelwerte 
zwischen den beiden erwähnten Versuchsreihen, und man darf daher 
wohl annehmen, dass die benutzten Gleichungen den wirklichen Vor- 
‚gang dort wesentlich richtig darstellen. 
Wenn man jetzt noch das Verhalten der potentiellen Energie 
auf der Kurve = 20 untersuchen will, so muss man von der Kurven- 
gleichung mit den gewöhnlichen Zustandsgrössen p, v, 7’ der Thermo- 
dynamik ausgehen. Nun habe ich in meiner neulichen Veröffent- 
lichung für die Erzeugungswärme E in der dortigen Glchg. (5) den 
Ausdruck 
Bam 4U)4.T 000.W 
hergeleitet, nur musste ich hier die dort weggelassene Integrations- 
konstante U, wieder hinzufügen. In diesem Ausdruck bedeuten die 
Glieder auf der rechten Seite: pv die Verdrängungsarbeit, 
— (a/v) + U, die potentielle Energie und c,T/A die kinetische 
Energie, alle Grössen in mkg als Arbeitseinheit und alle, wie 
immer, bezogen auf die Gewichtseinheit des Körpers. Von diesen 
Arbeiten gingen die erste, pv, und die letzte, c, 7/A, aus der 2. bis 
4. Spalte unmittelbar zu berechnen. Die gefundenen Werte sind in 
der 6. und 7. Spalte zusammengestellt. Es zeigt sich, dass die Ver- 
drängungsarbeit pv mit wachsendem Volumen ununterbrochen, aber 
verzögert, abnimmt und dass sie sich schliesslieh asymptotisch dem 
endlichen Grenzwert 0.00 — 8461,; mkg/kg nähert. Um die letzten 
Änderungen auch noch zeigen zu können, mussten die ersten Dezimalen 
mit angegeben werden. Die kinetische Energie, e, 7T/A, verläuft pro- 
portional mit 7. Dagegen kann die potentielle Energie, — (a/v) -+ U,, 
aus (19) nicht berechnet werden, weil U, nicht bekannt ist. Denn 
der vorhin in (12) dafür gefundene Wert darf hier selbstverständlich 
nicht benutzt werden. 
!) Noell, „Die Abhängigkeit des Tbomson- Joule-Effektes für Luft von 
Druck und Temperatur bei Drücken bis 150 a d Temperaturen von —55 bis 
+ 250° C*. Inaugural-Dissertation an der technischen Hochschule in München, 1914. 
