Die Integrationskonstante der innern Arbeit von Gasen. 85 
Ersetzt man auf der rechten Seite im letzten Gliede den Quotienten 
c,/4 nach (15) und das dadurch auftretende Produkt RT‘, nach (16), 
so erhält man: 
v 8 
pw+ZT7T=(r29+0—-1)m. (23) 
Ferner ergeben sich die hier rechts in der Klammer stehenden Aus- 
drücke xp und °/sr aus (13) und (14) zu: 
‚3 3 r 3@—Ng—e] 
er ee En 
8 4 6 
ey ser are: (+ e} (25) 
Führt man diese beiden Werte in (23) ein und zieht man darauf die 
Glieder ohne & zusammen, ebenso die mit e, so zeigt sich, dass der allen 
Gliedern gemeinschaftliche Nenner [3 («+1) g — «] wegfällt, und dass 
der einfache Ausdruck 
3 
pr +7 T= (+ e) er. (26) 
übrig bleibt. Aus dieser Gleichung folgt für vo=», also auch = «, 
der in (21) subtraktiv auftretende Ausgangswert zu: 
(vv u >T), rl (27) 
Setzt man endlich die beiden Werte aus (26) und (27) in (21) ein, 
so hebt sich ep,.v, weg und es wir 
W; = — = — P: Ve (28) 
Da die Konstante a der Zustandsgleichung von van der Waals 
mit den kritischen Grössen nach 
a = 3 PU“ (29) 
zusammenhängt, und da v=gv, ist, so hätte der letzte Ausdruck 
in (28) auch unmittelbar aus dem Quotienten a/v hergeleitet werden 
können. Fürv=b, oder g='/s, erhält man noch aus (28) den 
grössten Wert, den die Arbeit W, nach van der Waals überhaupt 
annehmen kann, zu: 
max. W= ;—= = 99,9: (30) 
Die Gleichungen (28) und (30) ergeben für die Arbeiten W, die 
nämlichen Zahlenwerte, die vorhin auf dem Umweg über die andern 
Arbeitsgrössen des Körpers in der 11. Spalte gefunden worden waren. 
