Kinetische Untersuchungen über die Lufthülle der Erde. 655 
Wegen der Kleinheit des Unterschiedes erscheint es. zulässig, 
bei den nächsten Entwickelungen nur die einfachere Gleichung (4) 
zu benutzen. 
Vergleicht man jetzt die aus diesen Formeln berechneten Zahlen- 
werte mit Beobachtungen, so zeigt sich in den untersten Luftschichten 
nur beim Druck eine leidliche Übereinstimmung. Immerhin sinkt 
er etwas zu rasch, und zwar wird er in der Höhe von 10 km um 
etwa 15 v. H. zu klein. Ungünstiger stellen sich die Verhältnisse 
bei der Temperatur. Diese sollte für jedes Kilometer Erhebung nach 
den Formeln um fast 10° abnehmen, in Wirklichkeit sinkt sie aber, 
wenigstens auf den untersten 10 km, nur etwa halb so rasch, nämlich 
um je 5°. Ganz falsch ergibt sich dagegen die Höhe der Atmo- 
sphäre. Die gefundenen noch nicht ganz 28 km sind viel zu klein, 
denn es liegen schon unmittelbare Aufzeichnungen aus etwas grössern 
Höhen vor, und für Polarlichter, die eine mit Elektrizität geladene 
Luftschicht voraussetzen, sind sogar gelegentlich Höhen zwischen 
360 und 370 km festgestellt worden). Daher muss man doch die 
Höhe der Atmosphäre auf mindestens rund 400 km schätzen, viel- 
leicht ist sie aber noch bedeutend höher. 
Wenn hiernach die Formeln in dieser Richtung geradezu ganz 
versagen, so müssen sie sich auf vollkommen falsche Annahmen 
stützen. Das können aber nur Annahmen sein, die übereinstimmend 
beiden Entwickelungen zugrunde gelegen haben, da die sonst ver- 
schiedenen Annahmen doch auf wesentlich gleiche Ergebnisse geführt 
atten. Nun gehen beide Entwiekelungen nur von einer gemeinsamen 
Voraussetzung aus, nämlich der des adiabatischen Verlaufes der Zu- 
standsgrössen. Daher muss der Fehler in ihr gesucht werden, und 
er dürfte in Folgendem liegen: Bei der Begründung des adiabatischen 
Verlaufes war nur die Zustandsänderung der verschobenen Luftmasse 
berücksichtigt, von der umgebenden Luft dagegen stillschweigend 
vorausgesetzt worden, sie behalte in jeder Höhe ihren Zustand un- 
geändert bei. Durch die Verschiebung wird jedoch Luft vor der 
fortbewegten Masse verdrängt, hinter ihr nachgesaugt. In den durch- 
strömten Schichten heben sich diese beiden Vorgänge allerdings 
gegenseitig wesentlich auf. Dagegen muss in den Raum, den die 
fortbewegte Luftmenge ursprünglich eingenommen hatte, umgebende 
Luft bleibend eintreten, und umgekehrt wird Luft aus dem Raume 
bleibend verdrängt, den die bewegte Masse am Schluss einnimmt. 
_ Dabei beschränken sich aber die bleibenden Änderungen | jedenfalls 
nicht auf die Grenzschichten, sondern es werden auch auch die Tan 
) GC. R. 152, S. 1194-96, 1911. _ Beibläter, 1911, S. 744, Nr: 13. 
