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zum einen Teil durch den Joule-Effekt direkt in Wärme umgewandelt, 
zum andern zuerst in kinetische Energie der beweglichen Teile des 
Galvanometers. Es ist somit 
a=-fi-d=—/[E-dt, 
wo R für den Widerstand des Stromkreises gesetzt ist, also 
E—- KO —- [ER d= FE .u-cosa. 
Bedeutet nun dv ein Volumenelement des Magneten vom Moment 
u= [ I-dv, so ist 
8 — #.[1-@-cosa- dv. 
Das letztere Integral hat in zwei Fällen eine einfache Bedeutung: 
soll konstant sein nach Grösse und Richtung über das 
ganze Volumen des Magneten. Dann ist 
se [25 6.- av +1,56,-dv+L-56,-av]. 
Ist nun wie in unserem Fall der Leiter eine Spule, deren Achse 
die x-Achse sein soll, und der Magnet ein Plättchen von der be- 
schriebenen Form und in der angegebenen Lage im Zentrum der- 
selben, so dass die Basis des Plättehens senkrecht zur z-Achse gewählt 
werden kann, so wird 
L=0 und S6,-dv=0 
und daher 
RER 
=—:L% zedd, 
Es ist also s proportional zu Z,. 
2. Das Feld der Spule sei dort, wo der Magnet ist, homogen. 
Dann ist G@ konstant und 
tt. ST- cosa-dv 
und s gibt ein Mass für die mittlere Komponente von I in der 
Richtung des von der Spule erzeugten homogenen Feldes. 
Durch die Anordnung von Spule und Träger des Plättchens 
wurde die erste Bedingung so gut als möglich verwirklicht, daneben 
bei der Konstruktion der Spule aber auch darauf Rücksicht ge- 
nommen, dass im Bereich des Plättchens das von ihr erzeugte Feld 
möglichst homogen und parallel zum Feld des grossen Magneten 
