152 Karl Beck. 
9 Hz 
F,= dv:1,.—;, 
: OH, 
Y öv-I,- du: 
OH, 
F, ee — öv-1L- Bz . 
Beschreibt der Magnet nun einen weiteren Weg mit den Komponenten 
dx, dy, dz, so ist die dabei geleistete Arbeit 
dA = öv [(L,-dH,—+1,-dH,+1,-dH,). 
Bezeichnet man mit P das Potenzial des Magneten in bezug auf das 
Feld HZ pro Masseneinheit, so ist 
P=—/(6,-4H,-+6,-dH,-+ 6,-dH,) 
oder 
P=-(H,:6,+ H,-6,+ H,-6.)+ f(H,- do, + H,-do,+ H,-do)=@ +1. 
Der Klammerausdruck ® ist dabei das Potenzial der Lage des Mag- 
neten in bezug auf H, das Integral II dagegen das Potenzial der 
 induzierten Magnetisierung, das sich offenbar für die Beschreibung 
der Eigenschaften eines Magneten besser eignet als P. II lässt sich 
wieder in zwei Teile zerlegen: die gegenseitige Energie der einzelnen 
Teile des Magneten zueinander und die innere Magnetisierungsenergie, 
was einer Zerlegung des äusseren Feldes H in ein entmagnetisie- 
rendes Feld und in ein inneres Feld entspricht. Es soll daher im 
folgenden, da wegen der Form der Plättchen die entmagnetisierenden 
Felder in den Richtungen von 6 klein sind, von einer solchen Zer- 
legung kein Gebrauch gemacht werden. 
Für diese Plättchen ist, wenn die 2-Achse senkrecht zu ihrer 
Grundfläche angenommen wird: 
6,=0 und H,=H-.cosg, H,=H-sinp 
6,=0-cosY, 0,= H-siny. 
Also: dAi= H-.cos(p—y)-do+H-0-sin(p —y)-dy 
und: dl = H,-do+H-0,-dy=H,-do+D,-dy 
wenn H, die Komponente von H parallel zu 6 und o, die Kom- 
ponente von 6 senkrecht zu H bedeutet. 
Da dII ein vollständiges Differenzial sein muss, so gilt: 
oH, 82, 
Or... 00 
