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‘ Die Gleichung (2) ergibt schliesslich, dass für die Oktaederfläche gilt: 
ae $ 
Alle diese Resultate stimmen mit den für den schematisierten 
Kristall gefundenen Kurven in der schon angegebenen Weise überein, 
so dass die Gleichungen (1) und (2) als eine brauchbare Darstellung 
der Energiedifferenzen für die Magnetisierung eines Eisenkristalles 
bis zur Sättigung gelten können. — Die Figur 26 (siehe 8. 165) veran- 
schaulicht die durch diese Gleichungen gegebene Fläche, wobei allerdings 
für die Bequemlichkeit 
a der Zeichnung zu der 
se u Funktion IT, selbst eine 
additive Konstante a 
hinzugefügt ist. Sie 
enthält die Schnitte der 
10000 TT,-FlächemitdreiWür- 
felflächen (je ein Qua- 
drant), einer Rhomben- 
dodekaederfläche (ein 
bee Quadrant), und zwei 
Oktaederflächen (je ein 
Sextant). 
=.7 denen Kurven für IL 
Br u, 
durchwegs bei diesen 
Rechnungen als hin- 
Fig. 27: 27(y) für 0nax. 
Die wirklich gefun- 
H= 8260 Gau, da 
1: Platte V, 2:Platte V, länglich gross ver- = 
3:Platte V, 4#:Platte V, wendet wurde, weichen Ei, 
von dieser theore- 
tischen Form in den Einzelheiten oft ziemlich stark ab. Die Figur 27 stellt 
eine Anzahl derselben für verschiedene Würfelplatten dar (V,, Vs; 
V,, V,), darunter die unregelmässigsten Typen mit den grössten 
Verschiedenheiten zwischen den zwei gleichzähligen Achsen. Man 
erkennt daran auch, dass der Energieunterschied zwischen einer 
4-zähligen Achse und einer 2-zähligen innerhalb sehr beträchtlicher x 
Grenzen schwanken kann. — Die entsprechenden Kurven für die 2 
Rhombendodekaederplatten enthält die Figur 28 (Platten II, VI, VII, 
siehe $S. 168), wo besonders die Platte II auffällige Abweichungen 
von der normalen Form aufweist. 
