190 Arthur Tröndle. 
stimmen dafür durch Interpollation aus Morses Angaben den osmo- 
tischen Druck (siehe die Anweisung bei Renner 1912, S. 494). Nun 
brauchen wir einfach den Druck der NaCl-Lösungen durch den Druck 
der äquimolekularen Saecharoselösungen zu dividieren, um die theo- 
retischen isotonischen Koeffizienten zu erhalten. Diese Koeffizienten 
sind in der Fig. 1 eingezeichnet und ihre Endpunkte durch die Kurve Il, 
i, verbunden. Diese Kurve liegt etwas tiefer als die Kurve I, und 
zwar um 0,07—0,09, aber beide Kurven sind einander fast parallel. 
Es scheint mir deshalb, dass wir auch im Hinblick auf diese, an und 
für sich ja auch nicht absolut sichere Berechnung es wagen dürfen, 
die oben abgeleiteten maximalen ö'-Werte zur Berechnung für « mit 
i zu identifizieren. Damit habe ich nun in allen Protokollen der 
früheren Arbeit u neu berechnet, ohne eine Abrundung der ö-Werte 
vorzunehmen, um zu sehen, ob die früher gezogenen Schlüsse durch 
die neue verbesserte Berechnungsart irgendwie geändert werden. Im 
folgenden teile ich eine Anzahl der neuen Berechnungen mit. 
a) Abhängigkeit der Permeabilität von der Lichtintensität 
bei gleichlanger Belichtungsdauer. 
Entspricht der zusammenfassenden Tabelle 1910, S. 189—190. 
ER Anfangs- | End- Grösse und Richtung Entfernung 
permea- | permea- | der Reaktion = Änderung von u von der 
nummer ren en = 
bilität @ | bilität @ | (Die frühern Werte sind eingeklammert.) | Lichtquelle 
13 0,087 | 0,061 | — 30% 10 cm 
14a 0,127: |: 0,094 | — % N - re 10, 
12 0,104 | 0,085 78 35 , | 
15a 0,0566 | 0,058 | + DE 1,5% (— 6) Bu 
14b 6,181. 1.615 IB 35, | 
11 0,076 | 0,18 | + & 50 „ 
15b 0,075 | 0,09 | + . 2 ı + 88% (+22) 50 „ | 
16a 0.082170 197.1. 4 50 „ 
16b 0,066 | 0,131 “ 60 „ 
17a | 0,08 | 0110 | 214 } ee u, 60, 
17b 0063 1 EM 1. 25 9! %0 , 
10 0,08 1 60 | — 7... ge) fe) 
Das Ergebnis ist gleich wie früher (vergl. 1910, S. 190), bloss 
wird es nach der neuen Berechnung noch schärfer herausmodelliert. 
