7% Vierteljahrsschrift d. Naturf. Gesellsch. in Zürich. 1920 
der Erhaltung der gleichmässigen Schwerpunktbewegung müssten die 
Oberflächenwellen im Atomkern und die Wellen in der Ätherhülle 
auf jedem Meridian in der Regel entgegengesetzte Richtungen haben, 
also durch Reibungskräfte längs der Oberfläche des Atomkerns rasch 
vernichtet werden. Ausserdem ist die Masse der Ätherhülle ver- 
glichen mit der des Atomkerns jedenfalls sehr klein, wie wir aus 
dem Vergleich der Masse eines Elektrons mit der eines Wasserstoff- 
atoms (1:1850) schliessen dürfen. Daher müssten die Ätherhüllen- 
schwingungen auch noch erheblich grössere Amplituden aufweisen als 
die Atomkernschwingungen, so dass die ebengenannte dämpfende Wir- 
kung der Reibung noch beträchtlicher werden müsste. Bei regel- 
mässigen Oberschwingungen wird dagegen der Schwerpunkt weder 
durch die Atomkernschwingungen für sich, noch durch die Ätherhüllen- 
schwingungen für sich geändert; daher können diese Schwingungen 
auch an jeder Oberflächenstelle des Atomkerns gleichzeitig nach den. 
gleichen Richtungen erfolgen. Wir fassen einstweilen nur die era 
Oberschwingung ins Auge, beider alle Bev 
zu der den Atomkernmeridianen alucralenden Aauatorielubene ver- 
laufen. Auch wegen der sehr geringen Masse der Ätherhülle verglichen 
mit der des Atomkerns gibt uns unsere S. 70 erwähnte Eisenkugel 
mit ihrer Kautschukhülle nur ein rohes Bild für das Wasserstoffatom: 
die Kautschukhülle müsste ihrer Masse nach sehr viel leichter sein 
als sie es wirklich ist. 
Denken wir uns die betrachteten meridionalen Oberflächenschwin- 
gungen im Wasserstoffatom senkrecht auf den axialen Atomdurch- 
messer projiziert, so erkennen wir, dass uns auch je ein linearer, 
unter dem Einfluss elastischer Kräfte in Sinusschwingungen hin- und 
herschwingender Oszillator ein gutes Bild für jeden von den beiden 
soeben behandelten Schwingungsvorgängen gibt!). Aber diese beiden 
linearen Oszillatoren müssten dann gleichfalls fest miteinander ge- 
koppelt sein. 
Wären uns die Elastizitäts- und Diehteverhältnisse im Atomkern 
und in seiner Ätherhülle für die betrachteten Wellenbewegungen be- 
kannt, so könnten wir nun die zugehörigen Schwingungszahlen an- 
nähernd berechnen. Wir wissen aber nicht einmal, ob für den Wasser- 
stoffatomkern, nur der Grössenordnung nach, etwa die Schallge- 
schwindigkeit in festen Körpern einzusetzen wäre; denn die Zeitdauer 
des Fortschreitens einer elastischen Deformation in jedem wägbaren 
Körper setzt sich ja im allgemeinen aus drei verschiedenen Zeitdauern 
zusammen, wie ich S. 72 gezeigt habe. Noch weniger wissen wir 
') Vgl. W.Wien, Phys. ZS. 7,612, 1900; F. Hasenöhrl, Phys. ZS. 12, 933,1911. 
