76 Vierteljahrsschrift d. Naturf. Gesellsch. in Zürich. 1920 
keln fester Körper in tiefsten Temperaturen zu dem Schluss kommt: 
„Das Spektrum besteht aus einer endlichen Anzahl von Linien. Die 
Linien kleinster Schwingungszahl sind die gewöhnlichen akustischen 
Schwingungen“ )). 
Ich habe oben von einem zentralen Stoss gesprochen, dem unser 
Wasserstoffatom ausgesetzt werde. Im allgemeinen werden aber die 
Zusammmenstösse exzentrisch sein. Dann werden wir jede Stoss- 
wirkung in zwei Komponenten zerlegen, eine radiale, deren Behandlung 
dieselbe sein muss, wie sie oben gegeben wurde, und eine tangentiale, 
welche die in gleichem Sinne umlaufenden, von den zentralen Stössen 
herrührenden Kreiswellen (S. 71) verstärkt, wenn sie in gleicher Phase 
sind. Freilich werden die aus den Zentralstössen abgeleiteten und die 
diesen Tangentialkomponenten unmittelbar zukommenden kreisförmig 
umlaufenden Wellen im allgemeinen verschiedene $chwingungszahlen 
ergeben. Denn den Tangentialwellen können, je nach der zeitlichen 
Aufeinanderfolge verschiedener Zusammenstösse der betreffenden 
Körperatome, alle Schwingungszahlen von der Grundschwingung auf- 
wärts entsprechen, also ein einziges zusammenhängendes kontinuier- 
liches Spektrum von der Grundschwingungszahl bis hinauf zu den 
höchsten Schwingungszahlen, wie sie den Röntgenwellen höchster 
Frequenz zukommen ?). 
Nun sind aber, wie ich schon vorher hervorgehoben habe, die 
Schwingungen in der Oberfläche des Atomkerns und diejenigen in 
der Ätherhülle miteinander gekoppelt. Daher werden weder die einen 
noch die anderen dieser beiden Eigenschwingungen rein zu Tage treten. 
Vielmehr werden wir ihre Koppelungswellen beobachten und diese 
Einzelwellen geben zu Schwebungen Veranlassung. Für die einfachen 
Wellenbewegungen gelten unter der Voraussetzung stetiger Vorgänge 
Differentialgleichungen von der Form a& + bx--cex=0, wo nach 
elektrischer Deutung?) x die verschobene Elektrizitätsmenge, «a die 
Selbstinduktion, b den Ohmschen Widerstand, 1/c die Kapazität des 
betreffenden Schwingungskreises, und die Buchstaben x mit Punkten 
erste bezw. zweite Differentialquotienten nach der Zeit bezeichnen, 
oder wo nach mechanischer Deutung‘) x die Verschiebung des Massen- 
teilchens, a seine Masse, b die Dämpfung, e die Direktionskraft dar- 
stellen. Wären also die Selbstinduktion, der Ohmsche Widerstand 
und die Kapazität dieser Schwingungskreise bekannt, so würde man 
!) Vgl. auch W.Sutherland,l.c.; E.Gehr cke, Phys. ZS. 15, 123, 1914. 
°) Vgl. J. Stark, Ann. d. Phys. 54, 81. 112, 1917 
°) F.Kohlrausch, Lehrb. d. prakt. Phys., 11. Aufl, Leipzig 1910, S. 572. 
*) — Dasselbe, S. 506. 
