Jahrg. 65. L. Zehnder. Das Wasserstoffatom, der atomistische Äther ete., 77 
aus den genannten Gleichungen entsprechende Beziehungen zwischen 
den in Betracht kommenden Massen, Dämpfungen und Direktions- 
kräften ableiten können, oder umgekehrt. 
Durch drei weitere analoge Glieder wird der Nachbarschwingungs- 
kreis und somit die Koppelung zwischen den Schwingungskreisen 1 
und 2 berücksichtigt, sodass wir die beiden Gleichungen erhalten: 
AK + ddr HC Xı Tas Ka + die X + 61 = 0; 
Mg Kat ÖaaXz -FEoo Xp + Apı Kı + dar X + 5, Xı = 0, 
wobei sich alle Indices 1 auf den Schwingungskreis 1, die Indices 2 
auf den Kreis 2 beziehen, a,., 4, usf. also Koppelungskoöffizienten 
darstellen. ') 
In etwas anderer Weise hat E. Riecke?) die Koppelung zweier 
Schwingungskreise berücksichtigt, die dieselbe Achse haben, aber in 
parallelen Ebenen liegen, und in denen Kreiswellen derart verlaufen, 
dass stehende Kreisschwingungen mit je 2 m Knotenpunkten zustande 
kommen, welche Knotenpunkte in beiden Schwingungskreisen in den- 
selben Meridianebenen (Azimuten) liegen. Seien ”, ı, die Verschieb- 
ungen je eines entsprechenden Punktes in je einem Kreisring 1 und 2, 
ferner @ ihr gemeinschaftliches Azimut, t die Zeit, A, B, C Konstanten, 
so lauten seine Differentialgleichungen: 
u ö ö° u, 
Ser Ar AT = +22 B, ei; 
Ö° u, ö' > 
- u it 42800. 
5 pt 2m ya zUu, 
Ihnen genügen Selrwinkungszahlen v von Form 
B 
vr Arge 
wenn die allgemeinen Lösungen «, und , nach folgenden Gleichungen 
periodisch vom Azimut und von der Zeit abhängen: 
uv= 2, a„sianmgsin2rvt; w —= > a, sinmgcos2zvt. 
_. 
Riecke ae sich dabei folgendermassen: Man mag bei Ver- 
schiebungen des betreffenden Teilchens an Jonen oder Elektronen 
denken. Die den einzelnen Partialschwingungen entsprechenden Knoten- 
punkte der beiden Ringe liegen paarweise in einer und derselben 
Meridianebene. Die Schwingungen gleicher Ordnung besitzen für die 
A)AK: A.Kalähne, Ann.d. Phys. 42, 1011, 1913 
°) E.Riecke, Phys. ZS.7, 10, 1899: Aun.d. Phys. 1, 399, 1900. 
