Jahrg. 65. L. Zehnder. Das Wasserstoffatom, der atomistische Äther etc, 79 
Durch die Form der Balmerschen und der Kayser und Runge- 
schen Formeln könnte man auf den Gedanken kommen, dass man es 
bei den Serienspektren mit Differenzschwingungen zu tun habe. Schon 
V.A. Julius’) hat gezeigt, dass nach der Helmholtzschen Theorie 
Kombinationslinien (Summen- und Differenzlinien) in den Linien- 
spektren der Elemente auftreten müssen, dass sich in dieser Weise 
namentlich die konstanten Schwingungsdifferenzen sehr einfach er- 
klären lassen?). Zwar hat J. 8. Ames°) den Einwand geltend ge- 
macht, gerade die stärksten bekannten Spektrallinien gäben keine 
Veranlassung zu solchen Kombinationslinien. Doch halte ich diesen 
Einwand nicht für berechtigt, weil doch wohl nur zwei Schwingungen, 
die völlig gleichzeitig verlaufen und wenigstens teilweise gleich 
orientierte Komponenten haben (die z.B. nicht dauernd senkrecht 
aufeinander stehen), also jedenfalls nur „kohärente* Schwingungen 
miteinander Schwebungen geben können. 
Schwebungen bei erzwungenen Schwingungen hat E. Riecke‘) 
in einer. Weise hergestellt, wie sie mir ein anderes anschauliches 
Bild für die in unserem Wasserstoffatom mit seiner Ätherhülle zu- 
stande kommenden Schwingungen zu geben scheinen. Er hängte eine 
2kg schwere Eisenkugel an einem sehr dünnen Draht auf, liess sie 
als Pendel schwingen, und hängte sodann unten an die Pendelkugel 
ein äusserst leichtes Fadenpendelchen von wenig verschiedener Schwin- 
gungsdauer. Versetzte er nun das schwere Kugelpendel in ganz 
schwache Schwingungen, mit Amplituden von wenigen Millimetern, 
so wurden auf das leichte Fadenpendelchen entsprechende Schwin- 
gungen übertragen, es kamen Schwebungen zustande, die das Faden- 
pendelchen vorübergehend zu Amplituden von mehr als einem rechten 
Winkel brachten. Aehnlich liegen wohl die Verhältnisse bei unserem 
Wasserstoffatom: wird der Atomkern durch einen Stoss zu seinen 
Eigenschwingungen angeregt, beispielsweise zu seinen ersten Ober- 
schwingungen, so können diese Eigenschwingungen im Aussenraum, 
der an die äussere Aetherhüllenoberfläche, aber nicht unmittelbar 
an die Atomkernoberfläche grenzt, offenbar nicht zur Erscheinung 
kommen, oder doch jedenfalls nur sehr wenig; die Eigenschwingungen 
des Atomkerns regen aber die Eigenschwingungen der Aetherhülle 
an, die Amplituden der letzteren nehmen nach Massgabe der ent- 
VA uns Natuur, Verh. Akad. Amsterd. 26, 125, 1888; Ann. de l'eec. 
polyt. de Delft, 5, 
NG 5 Sheep Nat. 55, 180, 200, 223, 1897. 
®) J.S.Ames, Phil. Mag. (5) > 39, 1890. 
*) E.Riecke, Phys. ZS. 3, 130, 1901. 
