82  Vierteljahrsschrift d. Naturf. Gesellsch. in Zürich. 1920 
Ebene sehr rasch elliptische und dann kreisförmige Schwingungen 
ein, bei denen sich die Schwingungsdauern und namentlich die Schwe- 
bungen mit den ganz unvollkommenen Messungsmitteln, wie ich sie 
in meiner Privatwohnung zur Verfügung habe, nur ungenau bestim- 
men liessen, weshalb die letzten Zahlen der untersten Zeile als be- 
sonders unsicher bezeichnet werden müssen. Bei den Fadenpendel- 
chen mit sehr wenig Holzkügelchen konnte ich schon wegen der 
raschen Abnahme der Amplituden, wegen der Luftdämpfung, Schwe- 
bungen überhaupt nicht mehr abzählen. Dass aber die Ergebnisse 
doch den Vermutungen entsprechen, wird aus dieser Versuchsreihe 
immerhin hervorgehen. 
Wir erkennen hieraus jedenfalls soviel, dass wir von einer 
ersten, der langsamsten Koppelungsschwingung der Ätherhülle ent- 
sprechenden Serienlinie an, als Kopf der betreffenden Serie, eine 
ganze Reihe von weiteren Serienlinien erhalten, mit dem im Endlichen 
liegenden Serienende bei der bezüglichen Schwingungszahl des Atom- 
kerns, welches Ende aber nur ausnahmsweise zur Beobachtung ge- 
langen könnte, wenn nämlich die Ätherhülle völlig auf Null zu- 
sammengeschrumpft wäre. Daher lässt sich eine Spektralserie mit 
einem im Endlichen liegenden Serienende einwandfrei aus rein ela- 
stischen Schwingungen erklären, wenigstens qualitativ, wenn man 
nur dem Wasserstoffatomkern und seiner Ätherhülle entsprechende 
elastische Konstanten beilegt. Durch die Rieckeschen Gleichungen 
für die Koppelungschwingungen (8. 77, vgl. S. 80) scheinen aber auch 
die quantitativen Beziehungen, nämlich die Kayser und Runge- 
sche bzw. die Balmersche Formel richtig wiedergegeben zu werden. 
In ähnlicher Weise möchte ich den recht willkürlich erscheinen- 
den zweiten Quantenansatz von N. Bohr(l. c. 8. 8) durch Differenz- 
linien deuten. Nachdem von ihm die verschiedenen Energiebeträge 
W, unter Benutzung des Planck schen Wirkungsquantums berechnet 
worden sind, setzt er nun Wr, — Wr, —=hv, wogegen im Sinne seines 
Vorgehens kaum etwas einzuwenden wäre, solange es sich um un- 
mittelbar benachbarte Stabilitätskreise handelt. Nun macht er aber 
7,— 2, während er r, alle möglichen Zahlen von 3 bis oo beilegt, 
wodurch er die richtige Balmersche Serie erhält. Hiernach muss 
aber nicht nur die Differenz der beiden unmittelbar benachbarten Ener gie- 
werte W, — W,, sondern es müssen überhaupt alle derartigen Diffe- 
renzen von Energiewerten W, — W,, W, — W,,.... MW —- W ‚jeweils 
gleich hv sein, wofür ich wenigstens ohne weiiäies keinen BR 
baren Grund erkennen kann. Wenn wir aber sonst der Bohrschen 
Ableitung der Energiewerte W mit Hilfe des Planekschen Wirkungs- 
